( 258 ) 
energie, gedurende het tweede deel der botsing ; voor de uit- 
drukkingen (25) volgt dan, 
d 2 _|_ e 2 p 2 y 2 — px 2 
(i+ri s “ 
en 
d 2 + e 2y2 + x 2 
(1 +P) 2 
pot ; 
de snelheden worden 
5 2 -J— e 2 » 2 / 2 — px 2 
1 - — v en 
1 + P 
j / ä 2 + e 2 / 2 + ^2 
1 V 
1 +p 
De vergelijking (27) geeffc dan als voorwaarde: 
V d 2 e 2 p 2 / 2 — pa; 2 -j- p j/ d 2 + e 2 / 2 -f X<1 — (1 + p) d , 
waaruit volgt, 
of 
zoodat 
2 dl/ d 2 -f- e 2 jt) 2 / 2 — px^ ~ 2 d 2 — jt? a; 2 
a: 2 = 2 e fd , 
px 
W+pf 
2 ep yd 
(M-p) 2 
«1 
zijnde juist het nog ontbrekende deel van £ (vergeh form. 21). 
Dit gedeelte, dat dus door zijn overgang van het eerste 
lichaam op het tweede het zwaartepunt van het stelsel met 
dezelfde eenparige snelheid als voor de botsing doet voort- 
gaan, vormt als het wäre de reactie tot het weder optre- 
den der vroeger aanwezige betrekkelijke energie. 
Het energietransport C is dus in zijne beide deelen een 
direct gevolg van de, wegens het plotseling samentreffen der 
lichamen tijdelijke, misschien 00 k gedeeltelijk blijvende ver- 
vorming. Hierbij verdwijnt de betrekkelijke energie, t. 0 . 
van het zwaartepunt, doch wordt weder ten deele hersteld ; de 
overgang van energie is dus van dit verdwijnen en optreden 
een onmiddellijk en noodwendig gevolg. 
Het transport C x correspondeert met de samendrukking der 
