( 259 ) 
meer of min veerkrachtige lichamen, de overgang C z = e C x 
met liet gedeeltelijk terugkeeren tot den vorigen vorm. 
Het dus verkregen resultaat, waarbij een beginsel der dy- 
namica dien overgang der energie noodwendig maakt, drin- 
gend vordert, geeft, al laat deze uiteenzetting in algemeen- 
lieid nog te wenschen over, aan de theorie der energie, zoo- 
als die tbans behandeld is, een steun, die niet gering te 
achten is. Het doet tevens de mogelijkkeid doorzien en 
waarschijnlijk worden, de leer der energie tot de hoofdbe- 
ginselen der meclianica terug te voeren en daardoor wellicht 
voor het onderling verband dier beginselen nieuwe uitzichten 
te openen. 
9. Het dus verkregen energietransport laat zieh onder 
verschillende vormen brengen. Wij vonden vooreerst 
en 
V fd 
c = J(1 + 4 ä^' 
= ^ + m 
mm' (mv -4- m' v') 
C = (1 + e) / - ^ \ v-v *), . . . (H) 
(m -J- m y 
waaruit blijkt, dat C steeds voor volkomen veerkrachtige 
lichamen tweemaal grooter is dan voor geheel onveerkrachtige. 
Ten einde deze laatste uitdrukking doelmatig te herleiden, 
kunnen wij de (impulsieve) krachten R x en R z invoeren, die 
gedurende de beide deelen der botsing op ieder lichaam in 
tegengestelde richting werken, R x en — R x in het eerste, 
R z en — R z in het tweede deel der botsing. 
Op het einde van het eerste deel zyn de snelheden der 
beide lichamen gelijk, waardoor de betrekking 
mv — R x m! v' ~\~ R x 
m 
zoodat 
m 
_ mm 
Ri = : (v — v ) . 
m m 
17 * 
