( 262 ) 
Ter verklaring van de verschijnselen der botsing, kan eene 
nadere behandeling van dit vraagstuk, dat eigenaardige moei- 
lijkheden heeft, achterwege blijven. Trouwens, zooals bekend, 
is de bepaling der absolute energie, die eenig lichaam bevat, 
onmogelijk en wordt voor bet aangegeven geval allereerst 
bekendheid met de rol, die de omgeving als drager der energie 
vervult, en waarschijnlijk meer dan dat, gevorderd. Men moet 
zieh dus, en dit heeft voor de botsing vermoedelijk geen be- 
zwaar, met de kennis der (betrekkelijke) kinetische energie 
ten opzichte van eene eenmaal aangenomene beweging te- 
vreden stellen. 
10. De vormen (I) en (IV) voor C 
geven terstond aan, dat C verdwijnt, 
l e Als q— 1 of v — u. Dit geval komt echter niet in 
aanmerking, daar alsdan geene botsing plaats heeft; de 
beide massa’s bewegen zieh in dit geval met gelijke snel- 
heid in dezelfde richting en ontmoeten elkander niet. 
2 e Als \ -\- j) <1 — 0 of u — 0, dat is als het zwaartepunt 
in rust is of mv — — m v, zoodat de beide lichamen voor 
de botsing gelijke doch tegengestelde bewegingsmomenten be- 
zitten. 
In dit merkwaardige geval verdwijnt C x (zie N°. 8), daar 
5 = 0; de lichamen bevatten, daar op het einde van het 
eerste deel de vereenigde massa in rust is, geene kinetische 
energie. Eveneens vervalt Cg, daar, bij den stilstand van het 
zwaartepunt, de noodzakelijklieid voor energietransport, blij- 
kens M°. 8, niet bestaat. 
Ondanks dit eigenaardig verdwijnen van vindt toch, als 
gewoonlijk, wat ook e, de transformatie der betrekkelijke 
energie ten opzichte van het zwaartepunt plaats en wel 
is, daar 
ex 
C— (1 + e) m (v — u) u , 
Pf 
a 
« = — q ex = — . 
1 +p 
V 
— dus 
P 
— 1 en «' = p q 2. 
