( 264 ) 
Merken wij eindelijk naar aanleiding van het boven be- 
sproken verdwijnen van C op, dat voor 1 C ne- 
gatief wordt; wanneer derbalve de licbamen zieh voor de 
botsing in tegengestelden zin bewegen en m! v m v, gaat 
energie van het tweede op het eerste lichaam over. Met an- 
dere woorden, bij tegengestelde bewegingsrichting voor de 
botsing, gaat steeds energie van het lichaam met het groot- 
ste bewegingsmoment op dat met het kleinste over. Bij ge- 
lijke bewegingsrichting gaat het energietransport altijd van 
het lichaam uit, dat de grootste snelheid heeft en dat ge- 
woonlijk als het botsende lichaam wordt aangeduid. 
11. Bespreken wij thans kortelijk de scheeve botsing, zon- 
der wrijving, dus tusschen gladde oppervlakken. Bepalen wij 
ons in dit geval tot twee hollen en nemen wij aan dat de 
bewegingsrichtingen voor de botsing hoeken 0 en Ö\ daarna 
hoeken <p en cp met de lijn, die de middenpunten verbindt, 
maken. Daar geene bewegende kracht op de lichamen werkt 
in eene richting loodrecht op deze lijn, blijven de snelheden 
volgens die loodlijn onveranderd, zoodat 
V sin cp — v sin 6 \ 
V I sin cp' = v 1 sin 6 1 ) 
Volgende denzelfden weg als in N°. 1, zoo zal, 
(29) 
V cos cp = 
V cos cp ' — 
Stellen wp 
v cos 6 1 
( mvcos6-\-m'v'cos 6') — em'{y cos 6 — v'cos 6') 
m + m' 
(m vcosd-{- m' v'cos 6') -}- e m (u cos 6 — v'cos 6') 
►..(30) 
m m! 
v cos d 
zoo volgt uit (30) 
(i + pi ') 
— q\ 1 p 9 — ^ 9' — /’ 
(1 4-po 1 ) — ep( 1 — q') /& — epf'\ n 
V COS Q fl — — — V COS O — l — — ' I v cos 0 
1 +p \ 1 +p 1 
