( 267 ) 
Van de overgedragene energie blijft derhalve 
C— T = (1 + ef 
(1 + pf 
( 36 ) 
in energie der voortgaande beweging bestaan; bet oyerige 
r==(1- ‘ P) <i + tf‘ (36 ‘> 
gaat in anderen energievorm over. 
De verbouding dier beide deelen 
C—T' _ 1 + e 
T' ~ 1 — e 
bangt alleen van e af, is zoowel onafbankelijk van de ver- 
bouding der massa’s als van de aanvankelijke energie van bet 
botsende licbaam. 
Voor onveerkracbtige licbamen is 
C= 2 T\ (38) 
C verdeelt zicb dus in dit geval in twee gelijke deelen. 
Bij willekeurige licbamen zullen de waarden (36) en (3 6«), 
als « gegeven is, bet grootst worden, wanneer p — 1, dat 
is als de massa’s gelijk zijn. Hieruit verklaart zicb, dat men, 
bij vele toepassingen der botsingverscbijnselen, in geval 
de tweede massa groot is, de botsende massa ook groot 
neemt. Daar wij tbans niet op een nader onderzoek der zoo- 
genaamde verloren energie kunnen ingaan, moeten wij ons 
tot deze opmerking bepalen. 
Dus zal in bet algemeen, als e, p en q willekeurig zijn, 
zicb de energie na de botsing zoodanig verdeelen, dat de 
massa’s ieder in bet bijzonder de boeveelbeden 
ß — C— T = 
ß = «' + C - T = 
1 8— epf 
\ 1 + P 
1 8+ ef 
\1 +P< 
en 
• • • • 
(39) 
