der Gravitations-Anisotropie in Kristallen. 
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dagegen die Anziehung (m + 1) 
1 
(r -f m) 2 
ebenso (m +1) 
(r -f 2 m) 
usw. bis (m + 1) 
für die dritte Reihe 
1 
(r + n . m) 2 
Die Summe der Anziehungen für sämtliche Molekeln der La- 
melle in der Stellung, wo sich der Schwerpunkt der Erde auf der 
in der Mitte von A B errichteten Normalen befindet , wollen wir 
2'm nennen, sie beträgt demnach: 
1)^, + ^ _j_ m j2 + _|_ 2 m )2 ( r _|_ n . lr y ]• 
Kehrt man die Seite A C der kristallinen Lamelle dem Schwer- 
punkt der Erde zu, indem man die Lamelle um ihren geometrischen 
Mittelpunkt um 90 0 in der Ebene der Zeichnung dreht, so beträgt 
die Anziehung für die Molekeln der ersten Reihe (n + 1) y-, für die 
zweite Reihe (n 4- 1) — , ... usf. , für die letzte Reihe (n + 
v ' (r + n) 2 ’ v 1 
— ; . Die Gesamtanziehung in der Richtung senkrecht A 
(r -(- m . n) 2 
welche wir — n nennen wollen, ist also: 
1) 
C, 
- y n-(n-fl)[y+ (r y n)2 + (l .J 2n} * + 
(r + m. n) 
] 
Machen wir nun die Annahme, daß m— IO 8 ist, was un- 
gefähr den Dimensionen der Molekel entspricht , daß dagegen der 
Abstand der Molekeln in der Richtung A C zehnmal so groß sei 
(in den meisten Fällen ist vermutlich der Unterschied der Ab- 
stände erheblich geringer!), also n = 1 0 7 , so wird r, der Radius 
der Erde, der in Zentimetern von der Größenordnung IO 8 ist, in 
unserer Einheit gleich 10 8 X 10 7 X Iß 8 = 10 23 zu setzen sein. 
Es liegen also für ^m und .^n zwei, praktisch genommen, un- 
endliche Reihen vor, über welche ich meinem verehrten Kollegen 
C. Runge folgende Mitteilungen hinsichtlich ihrer oberen und 
unteren Grenzwerte verdanke: 
„Es ist: 
r r + m r (r + m) ^ r 2 ^ 
ebenso : 
1 
r + 
m 
2 “ 
1 
1 
r + m r + 2 m (r + m) (r + 2 m) 
1 
i m 
r +^ 
< 
(r + m ) 2 
1 
< 
l( r + m ) 2 ■ 
r + 
3m 
ebenso : 
3 * 
