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E. E. Boeke, Bemerkung über die Theorie 
Die beiden obigen Differentialgleichungen können als streng 
gültig bezeichnet werden, sie erhalten jedoch erst eine ausgedehnte 
Anwendungsfähigkeit, wenn die Integration ausgeführt und damit 
eine Formel für ein endliches Temperaturintervall erlangt wird. 
Die Integration wurde von Johnston unter gewissen einfachen 
Annahmen bezüglich der Änderung der Schmelzwärme und des 
spezifischen Volums mit Temperatur und Druck durchgeführt. So 
konnte der ungleichförmige, nur auf der festen Phase lastende 
Druck berechnet werden, der nötig ist, um den Schmelzpunkt 
hochschmelzender Stoffe auf Zimmertemperatur herabzusetzen. Die 
Rechnungen wurden für 27° (— 300° absolut) gemacht. Diese 
Drucke sind auffällig gering und betragen für Körper mit einem 
Schmelzpunkt von etwa 1000° (unter gewöhnlichen Umständen) nur 
etwa 20 000 Atm., also einen Druck, der mit einer Laboratoriums- 
presse unschwer erreicht werden kann. 
Die Theorie von Johnston und Adams geht nun dahin, daß 
jede dauernde Deformation kristalliner Stoffe 
— z. B. das Fließen von Metallen durch eine Öffnung oder die 
Deformation von Gesteinen durch ungleichförmigen Druck — 
dadurch verursacht wird, daß der Stoff schmilzt, 
wo der Druck eine hinreichende Größe erlangt, in 
die Zwischenräume fließt, wo der Druck geringer 
ist und sich dort wieder verfestigt (vergl. A, p. 371 
unten). Dieses Umschmelzen betrifft jedesmal nur einen kleinen 
Bruchteil der gesamten kristallinen Masse gleichzeitig. Man sieht, 
daß hier also eine starke Ausdehnung des Regelationsbegriffs vor- 
liegt (Übergang von Schnee in Gletschereis durch intermediäres 
Schmelzen). 
Wie gesagt, beruht diese Theorie auf völlig sicherer thermo- 
dynamischer Grundlage und ist nur die Integrierung anfechtbar, 
jedoch auch mehr in quantitativer als in qualitativer Hinsicht. Es 
gilt daher die Anwendbarkeit der Theorie zu prüfen. Da ergibt 
sich dann als erste Vorbedingung das Vorhandensein von Hohl- 
räumen im kristallinen Stoffe. Bei Körpern von normalem 
spezifischem Gewichte sind solche Hohlräume eigentlich nicht anzu- 
nehmen. Um über diese Schwierigkeit hinwegzukommen, ziehen 
die Verf. (B, p. 329 — 330) eine Molekularvorstellung heran und 
scheinen sich die notwendigen Hohlräume als zwischen den Mole- 
külen des Kristalls bestehend zu denken, — womit dann allerdings 
der Begriff des Schmelzens seine Bedeutung verliert und das Problem 
gewissermaßen außer Diskussion gestellt wird. 
Wir w r ollen daher annehmen, daß für die Wirkung des un- 
gleichförmigen Drucks Zwischenräume von nicht molekularen 
Dimensionen vorliegen, wie sie im Gestein entweder primär vor- 
handen sind oder bei der natürlichen oder künstlichen Kataklase 
(Zertrümmerung) geschaffen werden. 
