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M. Berek, Zur Messung der Doppelbrechung 
Um die Stelle, wo der Gangunter schied gerade 1 ). ist, 
in den Schnittpunkt der Okularfäden zu bringen, sei von der Null- 
Lage des Kompensators aus die Neigung J erforderlich. Da 
bei unserem Kompensator nicht einfache Proportionalität zwischen 
Gangunterschied und Drehung vorausgesetzt werden kann, so wird 
die Kompensator-Konstante eine bestimmte Funktion von .J 
sein, die wir mit f (J) bezeichnen. Erfordert dann irgend ein 
Gangunterschied zur Kompensation die Neigung i des Kompensator- 
blättchens, so ist offenbar 
Die Art der Funktion f wollen wir nun aus den Gesetzen 
der Lichtfortpflanzung in optisch einachsigen inaktiven Medien 
ableiten. 
Die resultierende Doppelbrechung im Kompensator hängt ab 
von io, n e und der durchstrahlten Schichtdicke 1'. Die wirkliche 
Dicke der Kompensatorplatte sei 1; meßbar ist allein die 
Neigung i. Dann gelten für eine beliebige Wellemiormalen- 
richtung <p in bezug auf die optische Achse des Kristalls die drei 
Gleichungen : 
sin i 1 
sin if ’ cos (p 5) 
Der resultierende Gangunterschied wird dann 
T=l' (tu n e ) 
COS (/ { 
cos 1 if -)- I ™ j sin 1 if 
} 
Aus 5) folgt : 
6) 
U) 
1 — 
1 1 
l r " 
sin 1 i 
COS- (f> 
1 1 
-= — r I sin 2 * * 1 
«■ <0 
Aus G) und 7) erhält man 
r= J 1 - \ /l - ( 1 - 1 ) sin 5 i ] 
COS (f \ \ \ O ) 1 j I 
und schließlich 
ein 2 i\ — i 
8 ) 
