hauptsächlich mit Hilfe des Polarisationsmikroskops. 
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Bis daliin gilt die Gleichung' streng. Wir entwickeln nun die ge- 
brochenen Potenzen nach dem binomischen Satz, multiplizieren aus 
und fassen die Glieder mit gleicher Potenz von sin i zusammen. Indem 
wir den Ausdruck daun bei der 8. Potenz abbrechen, erhalten wir : 
Wir wollen hierfür zur Abkürzung schreiben: 
r=C sin 2 i {1 -f- a sin 2 i -j- b sin 4 i -}- c sin c i} = C f (i) 11) 
Die für eine bestimmte Lichtart konstante Größe C elimi- 
nieren wir, um von der genauen Kenntnis der Plattendicke I 
und der Indizes to und s unabhängig zu sein. 
Wenn von der Xull-Lage des Kompensators die Drehung J 
erforderlich ist, um diejenige Stelle mit dem Okularfadenschnittpunkt 
zum Zusammenfallen zu bringen, wo r — 1 K ist, so gilt nach 11) 
A = C f (J) 12) 
Aus 11) und 12) folgt 
13) 
II) 
Das sind aber die Beziehungen, deren Ableitung wir uns zum 
Ziele gesetzt haben. 
Die Klammerglieder mit den Koeffizienten a, b, c, die noch 
Funktionen von to und e sind, spielen nur die Rolle von Kor- 
rektionsgliedern. Wir wollen sehen, wie weit wir ihren Ein- 
fluß zu berücksichtigen haben. Als zwei extreme Fälle wählen 
wir die FitAUNHOFER’schen Linien D und H und berechnen den 
Klammerausdruck für verschiedenes i. So erhalten wir unter Be- 
nutzung der p. 391 
angeführten Werte 
von to 
und s : 
i 
10° 
© 
0 
01 
Maximaler Fehler 
SO 1 bei Vernachlässigun 
für D 
1,0000 
1.0000 
1,0030 
des Gliedes 
asin'-’i . . . . 
61 
239 
510 
50 °;«o 
b sin 4 i . . . . 
1 
10 
44 
4 
csin°i . . . . 
— 
— 
4 
0,4 
Summe . . . 
1,0062 
1,0249 
1,0558 
für H 
1.0000 
1,0000 
1,0000 
asin 2 i . . . . 
60 
234 
499 
C* 
o 
__ o 
o 
bsin 4 i . . . . 
1 
9 
43 
4 
csin°i . . . . 
— 
— 
4 
0.4 
Summe . . 
1,0061 
1,0243 
1,0546. 
Maximale Differenz für 
D und H 
0,0012 
— ca. 1 °/oo- 
f (i) 
r= „ v> * 
KJ) 
worin 
f ( ) = sin 2 ()•(! + a sin 5 ( ) — {— b sin 4 ( ) + • • • } 
