zu meiner Mitteilung „Zur Messung der Doppelbrechung usw.“ 581 
Damit auch für diese Lichtart die Gangunterschiede beider 
Platten gleich werden, also beide Platten denselben Farbton zeigen, 
muß die Bedingung erfüllt sein: 
1'^' == l“st“ 3) 
oder unter Benützung von l): 
J' /T 
— = — TT- 4) 
Besteht diese Beziehung, so zeigen auch zwei Keile dieselbe 
Farbfolge, da über die Größe von F keine Bescliränkung getroffen 
zu werden brauchte. Obwohl eine völlig identische Farbenskala 
im weißen Licht für zwei vollkommen durchsichtige doppeltbrechende 
Medien nur dann vorhanden sein kann, wenn die Beziehung 4 für 
jedes Wellenlängenintervall im sichtbaren Spektrum besteht, so 
^c — F 
genügt praktisch schon die annähernde Gleichheit von — j 
Es muß also heißen : Für ein mehr oder minder starkes 
Ab weiche n der Interferenzfarben eines doppelt- 
brechenden Keiles von der Newtons eben Farbenskala 
ist das Verhältnis 
Dispersion der Doppelbrechung 
Doppelbrechung 
maßgebend. Demgemäß liefern, entgegen der Behauptung auf 
p. 391, senkrecht zur optischen Achse geschnittene Platten nur 
derjenigen Mineralien, für welche ^ klein ist, Farbtöne, die 
denen der NEWTON’schen Skala nahestehen. Diese Bedingung ist 
allerdings für Kalkspat hinreichend erfüllt. 
2. Die abgeleitete Kompensatorformel ist nicht streng, weil 
bei der Berechnung der Schichtdicke (Gleichung 5) die außer- 
ordentliche Wellennormale bevorzugt wurde. 
Beim strengen Ansatz sind die Wege beider Wellennormalen 
im Kristall und in der Luft zu berücksichtigen bis zu einer be- 
liebigen Stelle in Luft, wo beide Wellen dieselbe Fronthöhe er- 
reicht haben, Dann wird 1 
r = 1 (o> cos — n e cos <p ne ) 
sin i . sin i 
worin sin ^ sm<f ne = -^— 
1 
\ll cos Vne \2 / \2 
i,nd ne =V(-H + (-v-) 
zu setzen ist. Wenn man hier in ähnlicher Weise umformt und 
entwickelt wie früher, so erhält man schließlich 
1 Vergl. F. Pockkls, Lehrb. d. Kristalloptik, Leipzig und Berlin 
1906. p. 231. 
