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(n — ì)p j j ^ 4 
n : X = p H- s ^ — : p , donde X = 1 . 
Dunque in tal caso la elasticità dell’aria interna dovrà eguagliare quella della 
esterna, che già rappresentammo coni. Per tanto quando la lunghezza della can- 
na di questo fucile sia del valore trovato per b; cioè quando sia tale che l’aria 
della carica dilatandosi fino alla bocca della canna, e restando sino a quel mo- 
mento aperta le valvola, sia tanto elastica, quanto lo è l’aria esterna, certo 
allora la velocità iniziale della palla sarà massima, e per effetto ‘dell’apertura 
della valvola, e per effetto della lunghezza della canna. Ma egli è manifesto 
che con siffatta lunghezza, il fucile oltre ad essere impraticabile, non potrà col 
medesimo tirarsi più di un solo colpo- 
Sostituendo nella (72) il valore di b dato colla (73) , e chiamando 
l’altezza che a questa massima iniziale velocità è dovuta, otterremo le 
Esempio 
In una delle sperienze riportate da Lambert (memorie di Berlino an. 1765) 
si è ottenuto n = 4,71; inoltre si aveva 
r = 0^S012565 , b ^ 2^S4959 , p = 0^‘,0061 1 , d = 9755 , 
essendo la palla di piombo. Con questi dati si trova mediante la (72) essere 
la massima velocità inziale della palla espressa con 287^'- Ritenuti gli stessi 
valori numerici di n, r, p, 5, mediante le (73) e la (74) si avrà 
b =r 46.^' , ~ 700.^‘ 
Inoltre osserviamo che, poiché la velocità inziale dopo avere conseguito 
il suo massimo deve diminuire al crescere di ù, così potrebbe cercarsi quale 
sarà la lunghezza di canna, onde la velocità medesima sia nulla. Ad ottene- 
re siffatto valore dovremo dalla (67), avere 
donde 
