ma risolvendo la (78) abbiamo, dopo qualche riduzione, la 
^ -d)f-^a-h c j/" [^(c — (/ — djfj -j- 2(/ — d)a/H-2ac j 
nella quale si è fatto 
/■= 
/3 
^-hb’ 
dunque apparisce che le due radici della (78) sono reali, e che per la qui- 
stione deve solo quella di esse valere, cui corrisponde innanzi al vincolo ra- 
dicale il segno negativo, perchè altramente la (80) non sarebbe soddisfatta. 
Alla fine del moto l’equazione di equilibrio è la seguente 
g[l — d)a 
c — X 
donde 
g{l—d)a 
a -+- c — x' 
■+“ ■+■ y) gd === gl y 
■g{l — d)-^g{x-^y). 
nella quale il primo membro esprime la forza elastica dell’aria compresa fra 
il nuovo livello interno, e la base inferiore dello stantuffo dopo la sua eleva- 
zione. Da ciò risulta che questa base subisce una pressione diretta dal basso 
all’alto, ed espressa da 
[g{l — d) — g{3n^y)]h , 
mentre la superiore base del medesimo , è spinta in senso contrario dalla 
pressione atmosferica glb. La differenza di queste due pressioni è 
gb(d-^x-\-y) , 
ed esprime la pressione subita dall’alto al basso dalla superiore base dello stan- 
tuffo; mentre uguaglia il peso del liquido compreso fra i due livelli, uno esterno 
l’altro interno, e relativi alla fine del moto. Se il liquido fosse acqua, in tal 
caso dovrebbe aversi /==10'”,4. 
Nelle precedenti formule supponendo d = 0, s’ incontrerà il caso parti- 
colare in cui coincidono i due livelli al principio del moto, e le formule stesse 
anderanno a confondersi con quelle date da Poisson (1), pel caso partÌ 9 olare 
medesimo. 
{Continuerà) 
(1) Traité de méc. T. 2.° Pari. 1833, pag. 617. 
