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Sghpip 
log.(p sx) — icj -+- C, 
ma quando m == 0 abbiamo a: = 0, perciò sarà 
C 
Sqhnp 
log.p , 
perciò 
(67) 
formula generale, più esatta della precedente, da cui possiamo avere la velo- 
cità iniziale v facendo x = b in essa: questa formula contiene tutta la teorica 
del fucile ad aria compressa. 
Sappiamo che il principal pezzo di questo fucile consiste nel calcio di 
metallo, vuoto, e ben solido, nel quale s’introduce, e si condensa l’aria, mediante 
una piccola tromba di compressione. II passaggio dell’aria nella canna è im- 
pedito da una valvola, posta verso la culatta, e che una molla tiene chiusa. 
Un grilletto apre questa valvola, che subito si richiude per l’azione di una 
molla, e la palla è spinta dal fluido elastico sfuggito dal calcio. 
Sia la lunghezza dello spazio percorso dalla palla nell’istante in cui 
la valvola si richiude, ed la elasticità dell’ aria di carica dopo il primo 
colpo di fucile. Dal momento in cui la valvola comincia ad aprirsi, l’aria con- 
tenuta nella capacità p del calcio del fucile, si espande sempre in capacità 
maggiore , sino al momento in cui la valvola medesima siasi perfettamente 
richiusa, nel qual preciso momento, potremo ritenere, che l’aria stessa occupi 
lo spazio p -+- sx^, quindi per la legge di Mariotte avvemo 
1 j P 
n : n,= p sx, : p , donde — - = — 
^ ’ n p-\- , 
dalla quale abbiamo 
( 68 ) . 
Sostituendo nella (67) (ìc^ ad x, e dando ad x^ questo valore, otterremo la ve- 
locità della palla nell’ istante di cui si tratta; cioè sarà 
-.2 3g%| 
(69) 
npr , n lU — 
Questa è una velocità particolare, quella cioè che possiede la palla mentre si 
