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della carica, deve renderlo meno rapido, per le nuove quantità di gas e di calorico 
che si aggiungono successivamente alla quantità loro iniziale. Dunque non ci al- 
lontaneremo assai dal vero, supponendo che queste due cause contrarie si com- 
pensino presso a poco; e perciò potremo fare astrazione dalla influenza loro 
nel valore di <p, dato in funzione della x. Un’altra cagione di errore si deve ri- 
conoscere nell’esser certi, che mentre il fluido elastico spinge il proietto nel- 
Vaìiima della bocca da fuoco, una parte della sua forza è impiegata pure a 
spingere la sua propria massa, che non è trascurabile rapporto quella del pro- 
ietto stesso. Da ciò si vede che la velocità di proiezione del proietto, esser deve 
minore di quello sarebbe, se, la forza elastica del gas restando la stessa, la sua 
massa fosse insensibile, come viene supposto dall’analisi. Però questa circo- 
stanza non può essere introdotta nel calcolo, il quale per la medesima diver- 
rebbe troppo complicato , e non potrebbe condurci a risultamenti utili per 
la pratica- Inoltre il moto del proietto viene ritardato 1.® dalla resistenza 
dell’ aria : 2." dall’ azione della gravità se 1’ arma non sia orizzontale : 3." 
dall’attrito che il proietto subisce nelle pareti deH’anirna, il quale crescerà tanto 
più, quanto più diminuirà 1’ inclinazione della punteria. Ma queste tre ca- 
gioni di ritardo non hanno influenza sensibile pel breve tratto della lunghezza 
dell’anima, e perciò possono trascurarsi- Da ultimo l’aria atmosferica esterna- 
mente preme contro il proietto, e di questa pressione terremo conto in se- 
guito: per ora la trascuriamo a ‘ fine di giungere ad una espressione ottenuta, 
e adoperata da Robins. 
Per la formula generale del moto udu = avremo 
laonde 
udu 
‘òghnp, dx \ 
4rS \p -H sx) * 
_ Sghnp 
~~ 2ròs 
log(p 
sa:) -4- C . 
Ma sappiamo essere m = 0 quando x = 0, perciò sarà 
e perciò 
(62) 
3ghnp 
2r§s 
log.p, 
formula che darà la velocità del proietto in qualunque sezione delFanima del- 
