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Ma rappresentando con 1 la elasticità deH’aria esterna, sarà e" = n ; perciò 
dovremo stabilire 
La densità dell’acqua essendo 850 volte quella (— l)'che presso la su- 
perfìcie terrestre appartiene all’aria, si chiami h l’altezza di una colonna d’aria 
di questa uniforme densità [= 1 ) , che faccia equilibrio con una di acqua 
alta 32.^', Poiché in tal caso le altezze sono in ragione inversa delle densità, 
così avremo 
h ; 32.P' = 850 : 1 , donde h = 27200/' . 
Inoltre le altezze delle colonne d’aria di uniforme ed ugual densità, sono in 
ragion diretta delle forze di elasticità cui debbono quelle far equilibrio. Per- 
ciò chiamando y l’altezza di una simile colonna d’aria, che debba far equilibrio 
colla elasticità e' avremo 
.. hnp 
y:h 
: 1 
donde 
y 
ed il 
p SX '' p sx 
peso P da cui si deve riguardare spinto il proietto, sarà espresso da 
yhnps 
essendo 1 la densità dell’aria. Inoltre sarà 
e dividendo il peso per la massa, otterremo il valore della forma f acceleratrice 
del proietto, espressa da ^ 
^ ^ 4(p -H sx)rà 
Questa espressione di è quella generalmente adottata, sebbene abbia 
per fondamento due inesatte ipotesi , cioè che la totalità della carica sia 
ridotta in gas al principio del moto, e che il gas mentre si dilata non provi 
alcuna diminuzione di temperatura. Però questj^ due cause influiscono in senso 
contrario sul decrescimento del valore di 9 : la seconda, cioè la effettiva di- 
minuzione di temperatura tende evidentemente a rendere questo decrescimento 
più rapido ; mentre la prima, cioè la incompleta e successiva combustione 
