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che oscillerà senza che la sua velocità impressa riceva perturbazione di 
sorta ; cioè che dovrà oscillare come se non fosse legato invariabilmente co- 
gli altri superiori, ed inferiori ad esso. Ciò avviene perchè le accelerazioni, 
esercitate sopra l’ indicato punto dagli altri a lui superiori, vengono comple- 
tamente compensate dai ritardi, che sopra il medesimo esercitano gli altri 
punti ad esso inferiori. Dicesi centro di oscillazione questo punto; ed in esso 
intendendo riunita la massa tutta del pendolo composto, questo eseguirà le 
sue oscillazioni, tanto in ampiezza quanto in velocità, come nel primitivo e 
naturale suo stato- 
Con l ed a si rappresentino le distanze, che in un pendolo composto di 
massa m, intercedono fra l’asse di sospensione, ed i centri uno di oscillazione, 
l’altro di gravità; inoltre indichiamo con r' ed r le rispettive distanze di un 
elemento qualunque dm del pendolo, da un asse che passa pel suo centro di 
sospensfone , e da un altro parallelo al primo, che passa pel suo centro di 
gravità. Dicansi 
S' (= Jr'^dm^ , S (== Jr'^dm^ , 
i due momenti d’inerzia del pendolo medesimo, il primo rispetto l’asse di so- 
spensione, il secondo rispetto un altro asse parallelo al medesimo, e passante 
pel centro di gravità del pendolo. Le cognite dottrine dinamiche ci forniscono 
le seguenti uguaglianze. 
( S'=S-t-Ma2, l=^y 
1 Ma 
(42) j ovvero 
j lz= a , essendo S = MP , 
l 
ove k è una retta di grandezza data (t). 
Dalla terza delle (42) deduciamo l"^ a lo clie ci dimostra , che in un 
pendolo composto, il centro di oscillazione dista dall’asse di sospensione, più 
di quello sia il centro di gravità; e che perciò questi due centri distano fra 
loro. Le formule stesse appartengono a qualunque pendolo composto, ma per 
applicarle facilmente a quei pendoli compensatori, comunemente usati, e ri- 
sultanti da più corpi eterogenei , che insieme connessi oscillano attorno un 
(1) Poisson, Traité de mécanique, Paris 1833, t. 2.®, pag. 53 e 54, pag. 100 e 102, 
formula (c). 
