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comune asse di sospensione, dobbiamo alla seconda delle (42) procurare una 
forma più conveniente. 
Siene 
m^, ... i nin i 
le rispettive masse, dalla connessione delle quali risulta il pendolo composto. 
Dicansi 
» ^2 * ^3 ’ * * ■ » ’ 
le .distanze dei centri di oscillazione di queste masse, dal comune loro asse 
di sospensione. Rappresentino 
’ ®3 ’ * ' * * * 
le distanze dei rispettivi centri di gravità dall’asse medesimo; e sieno 
. » ^2 » ^3 > • • * • > S/i > 
i rispettivi momenti d’ inerzia delle indicate masse, riferiti all’asse comune di 
loro sospensione. Dalla seconda delle (42) abbiamo 
Sj= , S.2= mgttg/g » 83= r . . . , S„= m^aj^ ; 
ed il il momento d’ inerzia S' di tutto il pendolo composto, riferito al me- 
desimo asse, verrà espresso dalla 
S'== rH . . . H- , 
Ma per la teorica del centro di gravita sappiamo essere 
Ma = -h . . . -4- m„an , 
dunque sostituendo nella seconda delle (42) avremo 
I . . . -f- 
( 43 ) 
ma^-H ... -4- m„a„ 
Se le masse talmente sieno disposte, che i centri loro di gravità, e di 
oscillazione, abbastanza si allontanino dal comune asse di sospensione, 
oltre ad essere molto fra loro vicini, potremo senza errore sensibile 
stabilire 
ttj , ^2 ’ ^3 — " > • • * > » 
per cui sarà con grande approssimazione 
^ 
m„a„. 
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