» Quando un conduttore isolato è posto nella sfera di attività, l’elettrico 
» resinoso del suo stato naturale, si trova combinato (a distanza) per un certo 
» grado coli’ elettrico vitreo della sfera di attività, e consequentemente l’elet- 
» trieo suo vitreo diviene sensibile per un corrispondente grado. 
ciò si dispongono in una certa nuova posizione, riguardo al corpo elettrizzato. Le molecole 
stesse, modilicate cosi elettricamente, debbono agire sulle contigue ; queste similmente agi- 
scono sulle altre, sino a che le forze di tutto il sistema, sieno disposte simmetricamente; cioè 
sieno polarizzate, formando una serie di punii positivi e negativi , da cui si propaga mediata- 
mente la forza iniziale, ad una distanza finita. 
Il primo effetto adunque di un corpo elettrizzato, sopra un mezzo isolante, si riceve imme- 
diatamente da quelle molecole del mezzo stesso, che sono al corpo medesimo contigue. Queste 
agiscono in modo simile sulle seguenti più prossime, sino a che l’azione raggiunge qualche corpo 
lontano; e forse non avvi distanza bastantemente grande, a difendere i corpi da questa 
propagazione di forza. Tuttavia per la medesima intensità, la polarizzazione si produce più 
facile in una piccola, che in una estensione grande ; poiché nel primo caso meno molecole 
trovatisi nella linea di azione, quindi minore deve riescire la resistenza, contro lo stato di 
polarizzazione, che fa d’uopo riguardare come un equilibrio, cui le molecole sono costrette 
dalla elettrica forza inducente. 
Nei corpi conduttori, due sezioni di molecole polarizzate, non possono restare conti- 
gue, senza neutralizzare immediatamente le loro elettricità di nome contrario. Da questa facir 
lità delle molecole metalliche contigue, di scaricarsi le une sulle altre, nasce, che lo stato di 
polarizzazione delle intermedie sezioni di un conduttore, sottoposto alla induzione, sparisce 
mentre si produce; ma le molecole delle sezioni estreme conservano uno dei loro poli, co- 
sicché le elettricità contrarie si manifestano solamente alla esterna superficie dei conduttori. 
A questo modo viene stabilito lo stato definitivo elettrico di un corpo metallico isolato , e 
sottoposto alla induzione. 
Quando un corpo isolante, qualunque sia lo stalo suo fisico, è in presenza di un corpo 
elettrizzalo, le sue molecole si polarizzano, come quelle di un conduttore; ma il passaggio 
della elettricità da una molecola qualunque ad un’altra contigua, si opera molto difficilmente. 
Fintanto che la tensione non supera certi limili, che variano col potere isolante della so- 
stanza dielettrica, queste molecole polarizzate non si scaricano I’ una sull’altra. Da ciò ri- 
sulta, che, persistendo la influenza del corpo elettrizzato, lo stato polare delle molecole, per- 
siste ancor esso in tutta la estensione del dielettrico. 
Il grado di tensione polare, che possono ricevere le molecole di un qualunque corpo, 
e conservare, quando sia sottoposto alla induzione, dipende dalla resistenza che incontra la 
elettricità, per passare da una molecola alla contigua, ovvero dipende dal suo potere isolan te . 
Questo essendo molto debole nei buoni conduttori, come sono i metalli, permette un facile pas- 
saggio alla elettricità sulla superficie dei medesimi, ove le diverse tensioni si fanno equilibrio. 
11 potere indicato essendo massimo nei coibenti, come nello zolfo, e nella gomma lacca, questi 
c*rpi resistono mollo al passaggio dell' elettrico per essi, dal che nasce lo stato di polari’z- 
zaz!one molecolare nei coibenti, e la sua persistenza. 
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