» indica una elettricità crescente , ma opposta Se la superfìcie 
» superiore si carichi di elettricità vitrea, neutralizzerà l’elettricità resinosa 
» naturale della superficie inferiore , ed allora la elettricità vitrea di questa 
» diverrà libera. Se tolgasi la elettricità vitrea della superficie superiore , la 
» elettricità resinosa della superfìcie inferiore si combinerà nuovamente colla 
siderarsi come concentrate sopra un conduttore terminato in punta. In fatti, essendo A il globo 
che termina !’ estremo di un conduttore isolato (fig. 3), sia P la punta che termina un al- 
tro conduttore B, carico di elettricità; 
le linee di forza induttrice si con- 
centrano sulla punta P, la quale di- 
viene allora 1’ origine di una forza, 
che agisce sempre, per la quale, sca- 
ricandosi continuamente I’ elettrico 
accumulalo, questo non può domi- 
nare sulla parte del conduttore, situato dietro alla punta. Si producono allora delle correnti 
d’ aria, per effetto della elettrizzazione ricevuta dalle medesime, che in questi movimenti , 
sono favorite dalla forma, o dalla posizione di quella parte del conduttore, collocata dietro 
la punta. Le molecole del dielettrico interposto fra i due conduttori, dopo successa la sca- 
rica complessiva, ritornano alla posizione loro iniziale, seguendo un andamento, contrario del 
lutto a quello già seguito da esse, nell’ abbandonare la posizione primitiva. 
Si deve concludere, che secondo la ipotesi di Faraday, s’ influisce direttamente dall’ in- 
ducente, soltanto sulle molecole di quella superficie dell’indotto, la più vicina all’ indu- 
cente, e non adatto su quelle contigue ad esse, le quali sono influenzale da queste, non già 
dall’ inducente; quindi agiscono influenzando le contigue seguenti, e così la induzione si va 
propagando sino alle ultime. Perciò la induzione della sorgente, cioè quella che parte dal- 
l’ induttore, non opera sulle molecole interne, ognuna delle quali agisce sulla sua contigua, 
ma non sulle altre. Dunque non può dirsi, che in questa ipotesi, la induzione iniziale, traversa 
immediatamente la massa dell’ indotto ; e sebbene tale conclusione venga confermata dalla 
sperienza pei corpi conduttori, non per ciò viene confermala la ipotesi di cui parliamo, con- 
tro la quale vi sono molte valevoli obiezioni. 
Esponemmo qui brevemente il concetto dell’ illustre Faraday (1) sulla influenza elettrica, 
seguendo gli autori che lo hanno più o meno sviluppato, fra i quali dobbiamo nominare prin- 
cipalmente i signori W. Snow Harris (2), De la Rive (3), e Gavarret (4). Lasciando a parte 
le obbiezioni, giustamente fatte (b) a questo ingegnoso concetto dell’Illustre fisico di Londra, 
è poi vero che abbia conseguilo egli lo scopo principale, per cui fu immaginato, quello cioè 
di togliere la difficoltà, che s’incontra nel concepire l’azione dell’ elettrico a distanza? Se la 
Fig.Q , 
(1) Exprimeutal researches, t 1°, p. 539. 
(2) Lecons etèrne nlaires d’ étèelricilé. Paris 1 857, p. 18, 50, 129, 178. 
(3) Traile d’ étèelricilé. Paris 1S54, T. l.°, p. 1-10. 
(4) Traile d’ éleclricité. Paris 1857, T. l.°, p. 93. .99. 
(t)i De la Rive. Traile d’ étèelricilé. Paris 1834, T, l.° p 146. 
