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rotazione. Egli è unicamente per fissar meglio le idee e per render più si- 
gnificative le denominazioni, che il solido si è riguardato come un pendolo 
oscillante. 
Dimostrazione 
Sia AA, la retta condotta pel centro di gravità 0 perpendicolarmente 
agli assi conjugati A s , AiSi. Posta in 0 
l’origine delle coordinate rettangole x, y, z y 
l’asse positivo 0& sia parallelo all’asse di, 
sospensione A s; l’asse positivo Oij correndo 
secondo OA x , l’asse positivo Oz sarà l’asse 
clelVangolo x 0 A, =ang.(;ry). 
Ciò fissato , supponiamo che nel- 
1’ istante dt la rotazione del pendolo si 
faccia colla velocità 0 nel senso dell’angolo 
yOz, e trasportiamo in 0 le quantità di 
moto elementari per comporle quivi in una sola forza F ed in una sola cop- 
pia G, rappresentate dalle rette OF, OG. 
La forza F, essendo eguale alla quantità di moto che avrebbe il centro 
dì gravità se la massa m del sistema vi fosse concentrata, sarà F = m.A0.9, 
ed avrà la direzione di Oz perpendicolare al piano centrale. Quanto alla cop- 
pia di moto OG, designate per L^, M0, N$ le coordinate del suo polo, estre- 
mità di OG, avremo 
L (y 2 H- z 2 )dm, M = — J' xydm , N = —■£ xzdm , 
e di più 
s C A P 
AO.OA. = , 
1 m 
supponendosi per definizione che il prodotto delle distanze AO, OA t al 
centro di gravità è costante per ogni pajo ( « , s t ) di assi conjugati , 
