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temente ai punti della retta 0C 1 , cosicché, prolungando C A 0 sino ad incon- 
trare in C l’asse A s si avrà eziandio 
— M — 
AC = -j— OA ; 
ed i triangoli rettangoli OAC, OA^ daranno 
M 2 
CO = AO 
e conseguentemente 
V( 
L 2 
OC, = OA, y'Iì + ~ j , 
CO . oc. = — ( L 
m 
M 2 
Queste formole fanno palese che ciascuno degli assi di rotazione tiene sopra 
di sè il centro di oscillazione del conjugato; che il luogo di tutti i centri 
conjugati è la retta CC, che passa pel centro di gravità; e che il prodotto 
delle distanze che da due centri conjugati (C,C 4 ) corrono al centro di gravità 
è costante. 
Finalmente, projettando il centro di oscillazione C 4 in F sul corrispon- 
dente asse di sospenzione As, viene 
M 
AP=A a C 4 = 
1-J 
donde, moltiplicando per OA, 
0 T . AP = — 
OA a , 
M 
m 
equazione tra le coordinate rettangole OA, AP dei punti P, la quale significa 
che, se i centri di oscillazione si projettano sopra i corrispondenti assi di so- 
spensione, il luogo delle projezioni è un’ iperbola equilatera, avente per as- 
sintoti gli assi Ox, 0 ij. 
Degli assi permanenti di rotazione 
Quando le quantità di moto elementari dm , dm, dm ) del so- 
' dt dt dt ' 
lido equivalgono ad una forza unica F, questa forza F sarà (com’ è noto) rap- 
dy 
dz 
20 
f 
