and on the Action of Bodies which intercept it. 407 
minutes avant que cet accroissement de temperature vienne 
a cesser; et il ne paroit pas qu’on ait atteint le terme de-son 
maximum. II y auroit done de Fimportance a connoitre la loi de 
cet accroissement ; car il est facile de comprendre que, selon la 
nature de cette loi, raccroissement partiel produit pendant un 
temps limite (tel que f) sera, ou ne sera pas, proportionnel a la 
chaleur de la source. Or, e'est cette chaleur qu'il s’agit d’estimer, 
d’une et d’autre part, pour pouvoir comparer la chaleur trans- 
mise par le verre avec la chaleur entiere qui passe sans obstacle. 
Tournons done notre attention vers un objet si evidemment 
requis. 
§ 3. La loi dont nous avons besoin, a ete reconnue et deter- 
min^e par des experiences directes. Il resulte de celles de M M. 
Kraft et Richmann,* que dans un milieu d’une temperature 
constante , un corps s^chauffe ou se refroidit de sorte que les 
differences de sa chaleur a celle du milieu sont en progression geo- 
metnque,tnndis que les temps de FechaufFementou du r^froidisse- 
ment sont en progression arithmetique. Cette loi, deduite, je le 
repete, d'exp^riences directes et faites avec soin, est parfaite- 
ment daccord avec la theorie g^nerale de la chaleur, qui se 
fonde sur d’autres faits, et dont je dirai un mot en finissant ce 
memoire. En ce moment, je laisse cette loi isol£e, et je Fadmets 
simplement comme une v^rite particuliere, que Fexperience a 
demontree. 
§ 4. Il resulte de cette loi d’accroissement, que si deux corps 
de meme temperature sont plonges dans deux milieux de tem- 
perature constante, mais inegale, les accroissemens operas en 
temps egaux ne seront point, en general, proportionnels a la 
temperature de ces milieux, puisquhl iFy a que quelques cas 
* Nov . Comm. Acad. Petrop. Tom. X. p. 195. 
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