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la source ; mais, n’Etant en contact avec elle que par une de ses 
faces, elle doit s’Echauffer moins que si toutes deux lui fournis- 
soient du feu ; ensorte que, par cette raison, elle ne peut 
atteindre le dEgrE de chaleur de la source. 11 y a un moment 
oil la lame a acquis son maximum de chaleur ; c'est celui oil 
elle perd autant par ses deux surfaces, quelle acquiert par une 
seule ; et ce maximum est nEcessairement moindre que si elle 
acqueroit par toutes deux, par consequent, moindre que la tem- 
perature de la source. 
De plus, la chaleur rEflEchie n'echaufFe pas le corps qui la 
rEflEchit ; il faut done dEduire de la source de chaleur, tous les 
rayons rdflechis, lorsqufil s’agit d’estimer l'Echauffement de la 
lame interceptante. 
Le thermomEtre placE sous le verre revolt done, 1 . les rayons 
transmis instantanEment ; 2 . les Emanations de la chaleur accu- 
mulEe dans le verre ; mais il ne revolt pas les rayons reflEchis ; 
et la chaleur du verre a un maximum peu ElevE. 
§ 27 . Sme Remarque. Ceci Etant suffisamment Eclairci, on 
concevra en quels cas le calcul des expEriences de M. Herschel, 
par les deux extremes, donnera, ou ne donnera pas, des resultats 
qui s'Ecartent de ceux qu'on auroit dEduit de toutes les obser- 
vations successives. Dans presque tous les cas de ce genre, il 
doit y avoir, en vertu de la chaleur accumulEe dans la lame, un 
Echauffement final plus grand que ne le comporte la loi. En 
consEquence, si Ton ne prend que les extrEmes de chaleur, (le 
dEgrE initial et le dEgrE final,) et qu’on suppose Faccroissement 
de chaleur rEgulier, (e’est-a-dire conforme a la loi,) on sera 
conduit nEcessairement a trouver Finterception moindre que si 
on Feiit calculee par les degrEs observes aux premieres minutes. 
Cest ce que nous avons vErifiE sur les expEriences e^me et 
