dovranno esse attrarsi vicendevolmente; quindi le calotte E, E' (fig. 2), saranno 
cariche meno assai delle altre B, B', 
per effetto dell’attrazione che re- 
gna fra gli elettrici eteronimi ; e 
siccome le azioni elettriche non 
traversano le masse conduttrici , 
così le cariche delle calotte E, E' 
non si attrarranno per linea retta. 
Riguardo però all’attrazione retti- 
linea fra le calotte B , B', questa 
sarà molto maggiore, di quella che avrebbe luogo fra le calotte stesse, quando 
fossero coibenti, e ciò per due ragioni; cioè per l’aumento della massa elet- 
trica sulle calotte stesse B , B' interne, e per la diminuzione delle distanze 
fra gli elementi elettrici, che, a motivo della conducibilità, si sono portate dalle 
calotte E, E' esterne, sulle altre B, B' interne. L’azione poi curvilinea reci- 
proca delle calotte B, B' interne, accrescerà l’avvicinamento delle medesime 
fra loro, ma diminuirà l’avvicinamento indicato, agendo sulle calotte esterne 
E, E'. Inoltre l’azione inducente, subita dai corpi collocati dietro le due sfere, 
dovrà diminuire l’avvicinamento fra esse. In fine la influenza reciproca delle due 
sfere, decomponendo l’elettrico neutrale di ognuna, dovrà diminuire le cariche 
loro eteronime; quindi per questo fatto diminuerà l’avvicinamento indicato. Però 
avendo riguardo alla indotta, cioè alla eteronima della inducente, avverà l’op- 
posto per effetto dell’attrazione fra queste, cioè la indotta concorrerà nell’ac- 
crescere 1’ avvicinamento fra le due sfere, perchè attratta dalla inducente. 
Questi fatti non possono tutti essere abbracciati dal calcolo; perciò l’analisi 
matematica non può rigorosamente assegnare l’attrazione fra due sfer e coibenti, 
e molto meno fra due sfere conduttrici, caricate di elettricità omonime, od 
eteronime tra loro. Ed in quanto alle sfere coibenti ripetiamo , che tutte le 
cause, le quali concorrono a produrre azioni elettriche fra due sfere condut- 
trici elettrizzate, concorrono eziandio per lo stesso effetto fra due sfere coibenti, 
tranne la distribuzione non uniforme dell’elettrico, e l’ impedimento al pas- 
saggio della induzione per le masse conduttrici. 
Abbiamo detto sul fine del § 12, che Coulomb ha sperimentalmente ve- 
rificato la forinola (I), però questa verifica si fece soltanto per le sfere con- 
duttrici, e non per le coibenti. E siccome queste ammettono la distribuzione 
uniforme dell’ elettrico sovra esse , lo che non ha luogo per le conduttrici , 
