— 215 — 
§. 25. 
La indicata nota (B) del eh. Battaglini, è del tutto analitica, ed ha per 
iscopo chiarire il procedimento del calcolo , da esso eseguito, per giungere 
alla sua formula finale ( g ). Non possiamo accordarci col eh. Autore nel rico- 
noscere, che gli schiarimenti contenuti nella nota medesima, bastino a giu- 
stificare la stessa ( g ), e ciò rilevasi dalle sette osservazioni seguenti. 
Osservazione i. a 11 eh. autore riguarda « naturale ( pag. 266, li. 6) il 
supporre che per una data forma del conduttore , e per un dato angolo cp , 
il momento M ? , sia proporzionale alla carica f. » Questa ipotesi non è giusta, e 
dev’essere sostituita dall’altra, in cui si ammette il momento M ? , proporzio- 
nale al quadrato della carica indicata. Infatti siccome qui si tratta di due con- 
duttori, uno indotto , 1’ altro inducente ; e siccome per un <p costante , questi 
conduttori conservano sempre la medesima distanza angolare 0 Vuno dall'al- 
tro, la teorica di Poisson facilmente dimostra, la relazione che deve aver luogo 
fra la carica dell’ inducente e la forza, sia attrattiva, sia ripulsiva, fra i due 
corpi, mantenuti al dato angolo ? tra loro. Supponendo in fatti che uno di questi, 
l’ inducente, abbia la carica f, l'altro essendo allo stato naturale; la carica 
del primo e la elettricità sviluppata nel secondo , prenderanno distribuzioni 
tali, sulle superficie dei due corpi stessi, che l’azione loro complessiva sopra 
un qualsiasi punto , preso arbitrariamente nell’ interno dei conduttori mede- 
simi, riesca nulla. 
Qualunque sia la carica elettrica, posseduta da un conduttore inducente, 
questa si deve riguardare sempre formata da uno strato, posto in superfìcie del 
conduttore stesso, e di ertezza infinitesima: dicasi altrettanto delle cariche svi- 
luppate dall’ inducente sull’ indotto. La sola condizione analitica per elettrico 
equilibrio, consiste nel l’essere zero la risultante di tutte le azioni, sopra un 
punto qualsiasi nell’ interno del sistema dei due conduttori (92) ; inoltre 
sappiamo essere unica la elettrica distribuzione per 1’ effetto indicato (93). 
(92) Poisson, Mémoires de Tlstitut Imp. année 1811, pag. 7. 
(93) Vedi Belli, Memorie di mat. e di fis. della Società italiana, t. 22. Parte tisica, p. 174. 
Vedi anche Liouville, additions à la connaissence des temps, 1845. 
