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Stabiliamo che sieno 
le rispettive accumulazioni elettriche , su tutti gli elementi superficiali del- 
l’ inducente, per la sua carica f ; inoltre sieno 
b' , b " , b'" ò (n >, 
le rispettive accumulazioni elettriche, su tutti gli elementi superficiali dell’in- 
dotto. Questa elettrica totale distribuzione, è supposta essere quella unica , per 
la quale si annulla l’azione sua complessiva sopra un qualunque punto interno, 
sia nell’ inducente, sia nell’ indotto ; per tanto sarà 
f = a' -+- a" -+- a'" a (m) 
Ora supponiamo che, per un’ altra carica f L dell’ inducente, sieno 
ha' , ha" , ha'" ha (m) -+-.... 
hb ' , hb" , hb 1 " , . . . , hb M , .... 
le relative accumulazioni sugli elementi superficiali dei due nominati condut- 
tori. È cosa evidente, che anche queste ultime due diverse distribuzioni, do- 
vranno come le prime, soddisfare alla elettrostatica condizione sopra indicata; 
perchè la massa di ogni elementare accumulazione, ha cangiato proporzionalmente 
alla quantità costante h ; e perchè , dall’ essere infinitesima 1’ ertezza degli 
strati elettrici, la distanza del centro di azione di ciascun elemento elettrico, 
da qualunque punto interno sul quale agisce, varia soltanto per un infinite- 
simo. Da ciò discende che pure ogni elementare azione elettrica , can- 
giò soltanto proporzionalmente ad h, per la nuova carica f a , attribuita all’ in- 
ducente , laonde avremo 
j f, = ha' ha" -t- ha'" -t- ...-*- /ia (m) - f- 
Riflettendo che la elettrica distribuzione, c orrispondente ad una qualsiasi 
carica, è unica, chiaro apparisce che le distribuzioni relative alla seconda ca- 
rica , non possano essere altro che quelle sopra indicate. Abbiamo dunque 
dimostrato, che cangiando la carica f dell’inducente in , cangeranno le dif- 
ferenti accumulazioni elettriche, sopra un elemento superficiale qualunque, tanto 
