dell’ inducente , quanto dell’ indotto , nel medesimo rapporto, nel quale ha 
cangiato la carica dell’ inducente; cioè nel rapporto di 1: h. 
Ora passiamo a considerare 1’ azione, che ha luogo fra la leva, ovvero 
T indice, ed i bracciuoli fissi nell’elettrometro in proposito, supponendo sol- 
tanto variabile la carica di questi, e costante l’angolo p . Per tal fine si ri- 
fletta, che a causa della simmetria del sistema, tale azione deve consistere 
in una coppia risultante, la quale viene costituita da tante altre componenti, 
ognuna elementare. Le due forze di ogni coppia elementare si troveranno, mol- 
tiplicando fra loro le due corrispondenti accumulazioni elettriche, da cui le forze 
stesse derivano , e dando ad ognuno di questi prodotti un fattore , corri- 
spondente alla ragione inversa del quadrato delle rispettive distanze, fra le 
accumulazioni stesse. 
Chiamando f, ed f L = lif, le cariche inducenti, comunicate ai bracciuoli 
fìssi, ed esprimendo con a , b le accumulazioni su due superficiali elementi, 
uno in qualunque dei due bracciuoli fìssi ed inducenti, l’altro sull’ indice in- 
dotto dalla carica f , dovremo esprimere con ha , ed hb le rispettive ac- 
cumulazioni sugli elementi stessi, perla carica f ì = hf; e ciò secondo quanto 
fu dimostrato. Ora esprimendo con z 1’ azione reciproca fra i nominati ele- 
menti, per la carica f, e similmente con z l quella per la carica f l , avremo 
z = K ab , z L =■ K Jia.hb = h 2 .Kba , 
essendo K un fattore costante, che dipende dalla posizione relativa fra l’indotto 
e 1’ inducente, la quale fu supposta invariabile ; per tanto avremo 
z • — i : h 2 = f 2 : f*. 
Perciò la elementare azione fra due qualsisieno elementi superficiali, uno sul- 
l’inducente, l’altro sull’indotto, dev’essere direttamente proporzionale al qua- 
drato della carica inducente. Quindi è anche chiaro che l’azione totale, fra i due 
nominati conduttori, deve pur essa riescire proporzionale al quadrato stesso; 
e perciò anche il momento M ? di questa , dovrà seguire la medesima pro- 
porzione del quadrato, come velevamo dimostrare. 
Sulla indicata legge del quadrato della carica, tratta pure William Tom- 
son, in una sua nota intitolata « Sur les lois élementaires de 1’ électricité sta- 
