_ 62 - 
r 2 — A0 2 = AC ? -+- CO 2 — 2AC. CO cos ACO, 
che, sostituiti i valori di AC e CO può scriversi 
2R'senLsend R ,2 sen 2 L \ 
r' r' 2 ' 
nella quale l’ultimo termine è sempre trascurabile , e il secondo introdotto 
nelle formole produrrebbe termini dell’ordine che abbiamo detto potersi tra- 
scurare. Quindi potremo assumere AO = AC, e l’angolo AOB non differirà 
da ACB' che dell’angolo OAC che non può superare la parallasse solare. 
Sarà ancora 
n — AO seri AOB = AC sen ACB' — BB' = 
r senò — R senL 
e il secondo termine introdotto nelle formole darà pur esso termini dell’ or. 
dine che trascuriamo: quindi avremo semplicemente 
n — r senò , m =. r cosft 
L’angolo w sarà la distanza dell’ago mobile al meridiano fìsso che passa pel 
sole , cioè 1’ angolo orario del sole rapporto all’ago medesimo , e potremo 
fare così — l indicando con l la lunghezza dell’ago moltiplicata pel suo- 
momento magnetico. 
Avremo quindi le tre componenti esercitate dal sole sull’ ago la prima 
X diretta secondo la linea est-ovest: la seconda Y diretta nel piano del so- 
pra indicato meridiano fìsso, e nella intersezione di questo piano coll’eqna- 
tore: finalmente la terza Z perpendicolare al piano dell’equatore. Ora è ma- 
nifesto che nulla si cambia al valore di queste forze supponendo l’ago fisso 
e il sole in moto con moto relativo, perciò potremo riferire le stesse forze 
a tre assi che passino per l’ago e sieno diretti secondo analoghi punti della 
sfera celeste rapporto all’osservatore. I valori delle suddette componenti sono 
quindi 
