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Perciò, supposta uniforme la distribuzione dell’elettrico, sarà l’espressione nu- 
merica della sua tensione, rappresentata dal rapporto fra la carica e la su- 
perficie che la contiene: ovvero più semplicemente, dalla carica corrispondente 
alla unità di superfìcie. 
Inoltre, dicasi c la carica, positiva o negativa, di un conduttore A iso- 
lato, la quale dipenderà dalla superficie di esso, crescendo colla medesima; 
ed esprima r la sua tensione. Se vicino a questo conduttore se ne stabilisca 
un secondo B non isolato, sarà 
me 
la elettricità contraria indotta, e tutta dissimulata in lui, per influsso della 
carica del primo. Rappresenta m una frazione , che noi chiameremo rap- 
porto elettrostatico ; la quale sarà dipendente dalla distanza fra i due condut- 
tori, e dalla natura del coibente, qualunque sia, interposto fra i medesimi ; 
cioè dalla sua capacità specifica d' induzione : 1’ illustre Faraday chiama di- 
elettrici quei corpi che la posseggono; fra’ quali pare che lo zolfo ne vada 
più degli altri fornito (*). 
Similmente sarà 
m 2 c 
la quantità di elettrico dissimulata in A, per influsso di B; donde 
(1 — m 2 ) c 
esprimerà l’elettrico libero nel conduttore A, essendo r' la sua tensione. Per 
tanto avremo 
t : T ' = 1 : 1 — m 2 ; 
inoltre pel conduttore isolato, essendo fi, fi 1 le capacità di esso prima 
e dopo l’avvicinamento al non isolato B, sarà 
fi : fi' — 1 — m 2 : 1 ; 
finalmente c, i essendo le cariche dei due conduttori A, B, uno vicino 
all’altro, si avrà 
c : i— 1 : m . 
(*) De la Rive, Traité d’électricité. Paris 1854, T. 1°, p. 133. 
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