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siffatta diminuzione si va incontro alla scarica spontanea dell 1 istromento. 
Quando fosse m — 0, sarebbe c l = e v cioè la carica dello scudo eguale alla 
elettricità libera del medesimo , e non si avrebbe condensazione di sorta 
Dalle (6), (8) avremo le 
Ognuna delle (9), per mezzo del piano di prova e della bilancia di torsione, 
può servire a determinare il rapporto m, da cui si forma il coefficiente del 
condensatore, indispensabile a conoscere nelle ricerche fatte mediante questo 
istromento. La prima e seconda delle (9) richieggono che i due dischi si separino 
l’uno dall’altro, e sieno toccati similmente col piano di prova, per determi- 
nare colla bilancia di torsione il rapporto m : la terza delle medesime, come 
facilmente si rileva, non richiede affatto la indicata separazione, per determi- 
nare il rapporto stesso. Prendendo il medio fra i tre valori dati dalle (9) , 
si avrà una più esatta numerica espressione di m ; quindi anche del coeffi- 
ciente t — - — - 0 che ne deriva. 
1 — m 2 
Per determinare questo numero, si hanno anche altri metodi, che non di- 
pendono dalla detta bilancia; i quali furono con ogni accuratezza esposti dal 
chiarissimo prof. Belli (*). Determinando col piano di prova e la bilancia di 
torsione uno dei due rapporti 
c. i, 
1 1 
r 9 
e i e 2 
avremo subito dall/ (8) il coefficiente del condensatore, quindi anche il rap- 
porto elettrostatico m per mezzo delle medesime. Però questo metodo seb- 
bene diretto pure, non può com’è chiaro seguirsi nel caso di maggior interesse, 
cioè quando l’elettricità libera e l , od e 2 fosse debolissima: allora si dovrà pro- 
cedere all’ opposto ; cioè si dovrà determinare il rapporto elettrostatico m 
colla prima delle (6), e poscia il coefficiente di condensazione. 
(*) Corso elem. di Fis. sper. V. Ili, p. 387, e seg. Milano 1838. 
