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Avremo altresì dalle (6) la 
( 10 ) 
me. 
1 2 3 
1 1 — 
perciò, se con un eccitatore isolato si scarichi l’istromento, mettendo in co- 
municazione il suo scudo colla sua base isolata, otterremo un residuo p di 
elettricità, distribuita nelle superfìcie dei dischi, essendo 
(11) p=c L — — ; e per ogni disco ^ — -. 
x 1 -\-m 2(1 -(- m) 
Dalla prima della (8) si ottiene anche il valore della elettricità , dis- 
simulata nello scudo, cioè la 
( 12 ) 
m 2 e, 
1 1 1 1 — m 2 
Dunque la elettricità dissimulata £, , sarà maggiore o minore della libera e i , 
secondo che il rapporto 
nr 
1 — m 2 
sarà maggiore, o minore della unità. Inoltre si vede che più il rapporto elet- 
trostatico m sarà prossimo ad 1 , più ^ sarà maggiore di nello scudo 
collettore, congiunto alla sua base non isolata. 
Se fosse 
1 
m 
J /"2 
sarebbe ^ = e l ; 
1 
perciò i valori di m compresi fra — r- ed 1 verificano le 
m 2 
> 1 , donde 
1 — rn 
mentre quelli compresi fra 0 ed 
,2 
1 
|/"2 
< 1 , donde 
£ i ^ e i »' 
verificano la 
1 — m 2 
Quindi mediante la prima delle (8), la seconda, o la terza delle (9), e le (10), (1 1), 
(12), date due delle e l , e 2 r c 1 , s £r i lt t>, m si troveranno le altre cinque. 
Supponiamo indeficiente la elettricità da esplorare, si dica c la sua carica, 
t la sua tensione, ed s la superfìcie su cui trovasi distribuita; chiamando s ì 
la superficie dello scudo, t l la tensione della elettricità raccolta e resa libera 
nel medesimo, per rallontanamento di esso dalla sua base; dovrà per la sup- 
posizione fatta, essere (§. II) 
4 . 
