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Per la (14) avremo 
Qn- V — a «+i = m n ~ 3 ( 1 — m 2 )<j l , 
IT ~ 
in cui la n dovrà essere sempre impari , e maggiore di 1 ; mentre per la 
prima delle (16), sarà 
<7 n <7« +2 = m n ~ 2 ( 1 m 2 )< 3 L , 
~ ~r 
in cui la n dovrà essere sempre pari. Similmente le perdite della base ver- 
ranno a questo modo rappresentate 
P L — /3 2 = m°( 1 — m 2 ) /3 4 = m ( 1 — m 2 )a 1 , 
/? 2 — fiz ~~ — U2 2 ) /5 1 = m?(l — m 2 )a 1 , 
/3 3 — /3 4 = m 4 (l — m 2 ) /3 1 = m 5 (l — to 2 )u 1 , 
— /3» — m 2(v ~ 2) (1 — m 2 ) /3 4 = m 2 1,-3 (1 — m 2 )<7 4 ; 
quindi, mediante la (14), sarà 
/3«-j — = m' 1-3 (1 — m 2 ) /3 1 = m' 1-2 (1 — m 2 )a l , 
2 2 
in cui la n dovrà essere sempre impari , e maggiore di 1 ; mediante poi la 
seconda delle (18), avremo le 
/3„_ 2 — /3 „ = m' 1 ” 4 (1 — m 2 ) /S 4 = m" -3 (1 — m 2 )<7 4 , 
T~ I - 
nelle quali n dovrà essere sempre pari, e maggiore di 2. 
Ognuno vede adunque, che le perdite di elettricità in ciascuno dei due 
dischi, per le alternative comunicazioni dei medesimi col suolo, sono esse pure 
in progressione geometrica decrescente. Laonde teoreticamente non sarà pos- 
sibile , per mezzo delle alternative comunicazioni stesse , ancorché ripetute 
quanto si vuole, scaricare perfettamente il condensatore isolato; però sensi- 
bilmente la sua carica sarà nulla, dopo un limitato numero di esse. 
Abbiamo eziandio dalle (13) le seguenti differenze 
a t — Z 5 ! = m°( 1 — rn )( - 4 , 
& — —m)cy , 
a 2 — & = m ~ W K > 
/3 2 — <7 3 — m 3 (l — m)<j 4 , 
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