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delle quali ognuna si riferisce all’equilibrio elettrico del condensatore, dopo 
un dato numero di comunicazioni col suolo, eseguite alternativamente ne’ suoi 
dischi. Perciò sarà 
— m)a l 
la differenza che riguarda l’equilibrio elettrico del condensatore, dopo n co- 
municazioni col suolo, alternativamente praticate nei dischi dell’istromento. 
E siccome per la prima delle (8) abbiamo 
- - 
1 1 — m 2 ’ 
così avremo i nominati residui rappresentati , tanto dai secondi membri 
delle (19), quanto dai termini della 
m°e l me l m 2 e l m n ~ l e l 
1 — |— in 1-4-m’ 1 -\-m’ ' ’ I -+- m 
Dunque anche le differenze fra le quantità di elettrico , restato in equilibrio 
nei due dischi del condensatore, dopo ciascuna delle alternative comunica- 
zioni dei medesimi col suolo , sieguono una progressione geometrica decre- 
scente. 
S- V. 
Dicansi S, B le somme delle perdite rispettivamente dello scudo, e della 
base, dopo n alternativi contatti di questi dischi col suolo, sarà 
s — cTj o v , B = — / 3 „ , 
donde 
S -+- a v — , B H- /3 V = /3 t . 
Dunque la somma delle perdite , relative a qualunque de’ due dischi per gli 
alternanti contatti dei medesimi col suolo, aumentata dell’elettrico restato sul 
disco medesimo dopo l’ultimo suo contatto, eguaglia l’elettrico raccolto nello 
stesso disco per la sua carica primitiva. Inoltre poiché abbiamo dalla (13) 
per v grandissimo 
lim (? y = lim = 0 , 
lim /3„ = lim ra 2(v-1) /3 1 = 0 ; 
perciò, in questa ipotesi di y = oo , potrà essere 
s = , B = 13, . 
