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rica del primo scudo sia tenue , se la comunicazione fra i successivi scudi 
sia la migliore, se la distanza fra questi sia opportuna, se da ultimo l’atmo- 
sfera sia ben secca, le indicate due circostanze, una relativa alla induzione, 
l'altra al disperdimento, potranno considerarsi fisicamente nulle, come appunto 
sono riguardate nelle formule precedenti; le quali perciò, nelle indicate più favo- 
revoli circostanze, forniranno risultamenti a bastanza esatti. A favorire poi la 
trasmissione dell’elettrico dalla sorgente nel primo scudo, ed anche da questo 
negli altri, per tutto il sistema loro, fa d’uopo valersi di un conduttore di se- 
conda classe opportunamente scelto. Questo mezzo si rende indispensabile fra 
la sorgente di elettricità ed il primo scudo, quando essa venga costituita da 
un coibente elettrizzato. Ciò deriva dalla facoltà che hanno i conduttori li- 
quidi per assorbire la elettricità dai corpi isolanti elettrizzati; facoltà che per 
la prima volta fu avvertita dal celebre fisico Marianini (1), alla quale si deve 
por mente a ben condurre sperienze di tal fatta, ed a ben giudicarne le con- 
seguenze. 
ESEMPIO 
Supponiamo 
k = v = 2 , 
dalla prima della (30), o dalla (31), avremo 
9 
1 — m 1 2 -I- — 
quindi se facciasi 
Ann s 2 /0,{)5\ 2 25 
m — 0,99 , ^ — Jy - °’ 5102 > 
avremo verificata la (33), e sarà 
t 2 a) = 1, 88 , 
cioè la tensione t 2 ,r del secondo scudo, sarà circa il doppio della tensione t i 
del primo. 
§• ix. 
Se la elettricità iniziale fosse indeficiente, dalla prima delle (24) si avrà 
(1) Memorie della Società Italiana delle scienze, T. XXV, parte seconda, Modena 1853 — Nuovo 
Cimento, T. I, p. 50. 
