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mentre si toccavano, furono sottratte del tutto alla scambievole influenza loro. 
Inoltre in quella stessa memoria (§28, pag. 64) vengono denotate con Y e Z 
le accumulazioni elettriche massime, sulle sfere metalliche rispettivamente di 
raggio 1 e b; vale a dire le accumulazioni ai punti o poli delle medesime, che 
a dirittura si oppongono al punto del contatto fra loro, quando esse toccando- 
si, rimangono ancora sottoposte alla reciproca influenza. Finalmente il rapporto, 
fra l’accumulazione massima Z della sfera di raggio b, e l’accumulazione A media 
dell’altra di raggio 1, fu dall’autore medesimo espresso (1) con 
Ciò dichiarato, proponiamoci primieramente di assegnare la formula gene» 
rale finita, corrispondente all’ indicato rapporto 7, che non fu data da Poisson, 
ed in ciò seguiremo una via più elementare, e più esplicita di quella seguita 
dall’ illustre Plana (2). 
L’ integrale contenuto nel denominatore della (a A ), fu già da noi trovato 
generalmente (3) ; perciò resta solo ad assegnare l’ integrale, che per brevità 
indicheremo con M, del numeratore della stessa ( a t ). Pongasi a questo fine 
quindi 
K) 
1 -t- b = n , 6 2n = t , sarà dt = 2 nQ 2n ~ l 2 3 dQ , 
ri , 0-2* i x i 
M = 4kS J J ! ^a r) r* Lo «- J ■ 02 "’’ dS= * 
l / 02 n- 2 b -2 ù2n-, 2. 1 C 1 / 1 - 0 2b \ 1 
4re2 / ( 1_0». — ) Lo §- è ù = ***j. (l7Tp-.) Lo «- e de ■ 
Ma possiamo stabilire 
1 _ 02* ! _ 02. 
-(i —e 2b ) = 
(1) Memoria citata, § 29, p. 66. 
(2) V. § XII della citata memoria di questo autore. 
(3) V. questi Atti, T. XV, an. 1862, pag. 403, formula (31). 
