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» Malgrado tutto quello che specialmente offre questa sperienza in favore 
» della tesi sostenuta dal Volpicelli, noi proviamo difficoltà, ci conviene con- 
» fessarlo, a comprendere uno stato di elettricità in guisa, che la medesima 
» possa perdere le sue proprietà ordinarie, salvo riguardo alla inducente (1). 
scere alquanto le dimensioni del dischetto stesso , che ciò nulla ostante la sua carica sarà 
omonoma della inducente; fatto rimarchevole molto, e non ancora osservato. 
Se il disco di prova sia di ertezza o di raggio sufficientemente grandi, la quantità di 
elettrico simile all’inducente, accumulata sul medesimo disco, dovrà nell’estremo indicato es- 
sere minore dell’altra opposta; perchè avuto riguardo alla grandezza delle dimensioni del di- 
sco, la indotta su questo deve superare la libera sul medesimo, non ostante l’assorbimento 
che possa fare la cera lacca, ed anche il perno col quale si connette il disco all’isolante suo ma- 
nubrio. Perciò avviene che in questo caso, la carica risultante del disco di prova, sarà di na- 
tura contraria della inducente. Riporteremo qui appresso in altra nota, con qualche nuova 
riflessione, quanto già pubblicammo più estesamente su queste interessantissime fasi del di- 
sco di prova, riguardato come analizzatore della influenza elettrica sopra un cilindro con- 
duttore isolato (a). 
Se nell’estremo dell’ indotto che all’ inducente più si avvicina, applichiamo un disco 
di prova sottilissimo, talmente incassato nell’indotto, da formare una continuazione della su- 
perfìcie di questo; il disco medesimo, dopo sottratto all’induzione mediante un delicatissimo filo 
di seta fissato nel suo centro, mostrerà una carica risultante di natura eteronoma della indu- 
cente; perchè in questo caso, atteso che il disco non emerge dalla indotta superficie, attesa 
la poca efficacia del coibente per assorbire la elettricità libera distribuita sull’estremo stesso, 
ed attesa la mancanza del perno puntaguto, la elettricità indotta sul dischetto incassato a 
livello, supera la libera sul medesimo distribuita. 
Dai fatti, non escluso l’ultimo, in questa nota riferiti , deve concludersi, che l’assor- 
bimento della elettricità libera prodotto dalla cera lacca, dal perno puntataguto, e dal dis- 
livello di superficie, porgono fortunatamente un mezzo assai valevole a manifestare vero, me- 
diante il piccolissimo disco di prova, trovarsi la omologa della inducente per tutto sull’in- 
dotto, e la contraria non possedere sul medesimo tensione veruna. Senza queste circostanze, 
riescirebbe assai difficile dimostrare sperimentalmente la ve:ità ora conclusa. 
(1) Ripetiamo ancora una volta che la indotta, non solo è priva di tensione, ovvero 
perde le sue proprietà ordinarie per ogni corpo diverso dall’inducente; ma le perde pur anco 
riguardo a questo, come abbiamo già dichiarato nel§. 15. La indotta non tende verso la indut- 
trice, ma unicamente fra loro avvi una vicendevole attrazione; la sola induttrice tende verso la 
indotta. Del resto la difficoltà che qui l’autore confessa d’incontrare, per comprendere uno stato di 
elettricità in guisa, che la medesima possa restare attualmente priva di tensione, ma non 
virtualmente ; cioè possa perdere, come dice l’autore, o meglio, dissimulare tutte le sue pro- 
prietà , non è difficoltà reale ma solo apparante ; perchè molti sono i casi tanto in fisica, 
n quanto in chimica, nei quali una sostanza perde attualmente in certe circostanze o dissimula le 
'sue proprietà, ma non virtualmente; poiché le riacquista in certe altre. Per questo avviene 
secondo gli unitari, che l’elettricità, combinata colla materia, non esercita le sue proprietà; e poi 
(a) Bibl. Univ. Archives des scien. phy. et nat., T. 3., nouvelle période, Genève décembre 1858, pag. 
347... 352. 
