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nazione della risultante di cui parliamo, consiste nell’incassare, sulla superfìcie del- 
l’ indotto, parecchi dischetti di ertezza, e di raggio il minore possibile; quindi 
per mezzo di un filo di seta sottilissimo, applicato sul centro di ognuno, dovranno 
sottrarsi nell’ isolamento alla influenza, ed applicarsi ad un elettrometro squi- 
sitissimo, come la bilancia di torsione, od altro equivalente congegno. In così 
fatta guisa operando, si avrebbe sull’ indotto la determinazione della risultante 
indicata , e dell’anello di cui ciascun punto possiede uguali accumulazioni di 
elettricità contrarie, ovvero dell’anello che, sottratto alla induzione, si mostre- 
rebbe neutrale. 
8. ° Da questa maniera di ravvisare gli effetti della induzione, viene tolta 
la difficoltà di spiegare il fatto, da pochi osservato, perchè appunto imbarazza 
molto i seguaci dell'antica teorica, cioè che se qualunque punto dell’ indotto si 
metta in comunicazione col suolo, sempre si disperderà la omologa della in- 
ducente, sebbene il punto medesimo sia l’estremo dell’ indotto che più è vicino 
alla inducente stessa; nel qual’estremo, per l’antica teorica, non si trova quella 
elettricità che sola si disperde, che sola si comunica, cioè Yattuata. Questo unico 
fatto basterebbe a rinunciare alla teorica medesima; perchè non può disperdersi 
nel suolo una elettricità che non si pone in contatto col medesimo, e perchè la 
spiegazione che del fatto stesso, qualche fìsico ha dato (1), non è sostenibile, 
come vedremo in altra comunicazione. Però secondo la maniera di vedere gli ef- 
fetti della influenza elettrica, nella ipotesi che noi sosteniamo per vera, il fatto 
indicato si spiega facilmente , riflettendo che la omologa della inducente si 
trova sopra qualunque punto dell’ indotto , e perciò appena questo comuni- 
cherà col suolo, ancorché sia l’estremo dell’ indotto il più prossimo all’ indu- 
cente , subito tutta 1’ attuata sull’ indotto si dissiperà nel serbatoio comune. 
9. ° Non farà più maraviglia, seguendo la nuova teorica sulla influenza elet- 
trica, vedere che delle due elettricità una sola è quella che si disperde per l’aria, 
cioè la omologa della inducente; giacché se l’ indotto sottraggasi all’induzione, si 
trova sempre carico di elettricità contraria della inducente, salvo il caso di un aria 
eccezionalmente secca, poiché allora soltanto esso trovasi neutrale. Se la indotta 
possedesse tensione, dovrebbe disperdersi molto più dell’altra, e dovrebbe l’ in- 
dotto, sottratto all’ induzione, mostrare sempre una carica omologa della indu- 
cente: in vece avviene sempre il contrario. Di più, ancorché l’estremo dell’ in- 
dotto sia guernito di punte acutissime, tuttavia la sola omologa della inducente. 
(1) Pouillet. Éléraents de physique expérimentale. Paris 1836, T. l.°, p. 464, li. 32. 
