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» non si trova, in tutta la sfera di attività, nè l’una nè l’altra elettricità in 
» istato naturale, ma una delle due (la indotta) è allo stato di legame ; e que- 
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assoluto di qualsiasi natura, non può esistere in un corpo, senza essere accompagnato da un 
altro stato di elettricità opposta nei corpi che lo circondano conduttori, o coibenti. Per tanto 
è chiaro che non si può progredire nello studio della elettricità, senza farsi una idea teorica 
e pratica intorno alla natura della induzione. 
Secondo Faraday la causa della elettrica influenza consiste in un’azione fisica, che si 
propaga fra le molecole di forza contigue. Per quest’azione le opposte elettricità sono se- 
parate in ciascuna delle molecole del dielettrico fra l’indotto e l’inducente, in guisa che le me- 
desime si dispongono in serie, presentando i poli di elettricità omonoma rivolti ognuno dalla 
stessa parte. Ciò costituisce il fenomeno chiamato 'polarizzazione molecolare elettrostatica , 
mediante la quale 1’ azione induttiva può esercitarsi a distanze finite. Se P (fig. 3) rappre- 
JF' j senta un corpo inducente positivo, ed N un indotto, la polarizzazione delle molecole 
interposte verrà indicata delle sfere a, b, c, d, ... , ognuna delle quali colla parte 
KS bianca indicherà l’elettrico eteronomo, e colla oscura l’omonomo della inducente P. Af- 
~ finché le molecole passano conservare lo stalo di polarizzazione, dovranno essere iso- 
late; ma se comunichino fra loro, si scaricheranno l’una coll’altra, e si produrrà in 
tutta la serie, interposta fra P e l’indotto N, una neutralizzazione delle elettricità opposte. 
Quelle molecole che nello stato naturale non sono affatto polarizzate, lo diven- 
gono sotto la influenza delle contigue ed elettrizzate. Allora esse acquistano uno stato 
di tensione più o meno grande, che le sollecita verso la posizione loro normale. Poiché 
le molecole sono più o meno conduttrici, esse perciò possono comunicarsi le forze 
loro elettriche più o meno facilmente; quindi si caricano di elettricità o in massa, o 
p per polarizzazione. Se la indicata comunicazione non sia facile, dovrà la polarizza- 
zione pronunciarsi maggiormente, da cui nasce l’isolamento: se poi sia facile, allora nascerà 
la conduzione. Dunque tanto i conduttori, quanto i coibenti, sono corpi di cui le molecole più 
o meno posseggono la facoltà di comunicarsi le forze di elettricità da cui sono animati ; e 
la influenza elettrica consiste nell’azione di un corpo elettrizzato (l’influente), sopra un corpo 
isolato (l’influito dielettrico), di cui le molecole si trasmettono le forze medesime assai debolmente. 
Nei corpi metallici, e negli altri buoni conduttori, la polarizzazione delle molecole in- 
termedie non sussiste che per un istante; poiché le molecole si comunicano le forze opposte; 
lo che distrugge lo stato di polarità, e costituisce una scarica da molecola in molecola; che 
dà origine alla conduzione. Da ciò deriva che i metalli, e gli altri conduttori, presentano sol- 
tanto la polarizzazione in complesso, vale a dire in massa, e indipendente affatto da que- 
sta; non esigendosi altro per essere prodotta, fuorché una spessezza sensibile appena. In fatti 
una foglia d’oro la più sottile, diviene per induzione, da una faccia positiva, e dall’altra ne- 
gativa, senza che le due forze elettriche possano confondersi menomamente fra loro. Dopo 
ciò chiaro apparisce, che la elettricità deve trovarsi necessariamente alla superficie dei corpi 
conduttori; poiché da questa comincia il dielettrico ambiente e resistente, capace di subire 
la induzione da cui dipende la carica. 
L’ effetto immediato prodotto da un corpo carico di elettricità, consiste nel forzare le 
molecole che lo toccano, a ricevere una nuova distribuzione di forze elettriche, le quali per- 
