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» sto legame sarà tanto più forte, quanto più sarà vicino al corpo elettriz- 
» zato realmente (vale a dire all’ inducente). 
ciò si dispongono in una certa nuova posizione , riguardo al corpo elettrizzato. Le mole- 
cole stesse, modificate così elettricamente, debbono agire sulle contigue; le quali similmente 
agiscono sulle altre, sino a che le forze di tutto il sistema sieno disposte simmetricamente, 
cioè sieno polarizzate, formando una serie di punti positivi e negativi ; da cui si propaga 
la forza iniziale ad una distanza finita. 
11 primo effetto adunque di un corpo elettrizzato sopra un mezzo isolante, si risente 
dalle molecole del mezzo stesso al corpo medesimo contigue. Queste agiscono in modo si- 
mile sulle seguenti più prossime, sino a che l’azione raggiunge qualche corpo lontano; e forse 
non avvi distanza bastantemente, grande per difendere i corpi da questa propagazione di 
forza. Tuttavia per la medesima intensità, la polarizzazione si produce più facilmente in 
una piccola, che in una estensione grande, poiché nel primo caso meno molecole trovansi 
nella linea di azione, quindi minore deve riescire la resistenza contro lo stato di polarizzazione, 
che fa d’uopo riguardare come un equilibrio, cui le molecole sono costrette dalla elettrica forza. 
Nei corpi conduttori, due sezioni di molecole polarizzate, non possono restare contigue, 
senza cangiare immediatamente le loro elettricità di nome contrario. Da questa facilità che 
hanno le molecole metalliche contigue di scaricarsi le une sulle altre, nasce che lo stato di 
polarizzazione delle intermedie sezioni di un conduttore, sottoposte alla induzione, sparisce 
mentre si produce; ma le molecole delle sezioni estreme conservano uno dei loro poli, e le 
elettricità contrarie si manifestano solamente alla esterna superficie dei conduttori. A que- 
sto modo viene stabilito lo stato definitivo elettrico di un corpo metallico isolato, e sottopo- 
sto alla induzione. 
Quando un corpo isolante, qualunque sia lo stato suo tìsico, è in presenza di un corpo 
elettrizzato , le sue molecole si polarizzano come quelle di un conduttore , ma il passaggio 
della elettricità da una molecola qualunque ad un’altra contigua, si opera molto difficilmente. 
Fintanto che la tensione non supera certi limiti , che variano col potere isolante della so- 
stanza dielettrica, queste molecole polarizzate non si scaricano 1’ una sull’ altra. Da ciò ri- 
sulta che, persistendo la influenza del corpo elettrizzato, lo stato polare delle molecole per- 
siste ancor esso in tutta la estensione del dielettrico. 
Il grado di tensione polare, che possono ricevere le molecole di un qualunque corpo 
e conservare, quando sia sottoposto alla induzione, dipende dalla resistenza incontrata dalla 
elettricità per passare da una molecola alla contigua, ovvero dal suo potere isolante. Questo 
essendo molto debole nei buoni conduttori, come sono i metalli, permette un facile passa- 
gio alla elettricità sulla superficie dei medesimi, ove le diverse tensioni si fanno equilibrio. 
Il potere indicato essendo massimo nei coibenti, come lo zolfo, e la gomma lacca, questi corpi 
resistono molto al passaggio dell’elettrico per essi, dal che nasce lo stato di polarizzazione 
molecolare nei coibenti, e la sua persistenza. 
Dicasi A un conduttore (fig. 4), caricato positivamente, sia B un conduttore neutro, 
posto a distanza dal primo, ed abcde sieno le mole- 
cole del dielettrico interposto. Si avrà una serie 
di forze alternativamente positive e negative, di- 
sposte in simmetria fra i corpi A , B , cominciando 
--) — ( — + — h . 
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