— 1104 — 
» della elettricità opposta , che si trova distribuita sull’ altra superficie del 
» piatto ». 
Da quanto abbiamo riportato fin qui, riguardo alla dottrina del Fischer sulla 
elettrostatica induzione, rilevasi chiaramente, che questo autore ha nella sua 
citata fisica meccanica riconosciuto, e professato esplicitamente , che la indotta 
non tende. 
S- 28. 
Riportiamo in questo paragrafo l’articolo del eh. sig. prof. F. Napoli di 
Torino, estratto dalla biografìa di Melloni, compilata dal professore medesimo, 
ed inserito nella Rivista Contemporanea, anno IY, voi. 8.°, ottobre e novem- 
bre 1856, p. 248, che consiste nel seguente. 
» La Riblioteca Universale di Ginevra pubblicò parecchie sue (di Melloni) ri- 
» cerche, intorno a siffatto ramo (elettricità). Fra queste sono degne di nota 
» quelle, che riguardano la distribuzione della elettricità alla superfìcie di un 
» conduttore isolato, sottoposto alla influenza di un corpo elettrizzato; mercè 
» le quali mostrò essere falso l’enunciato comune del teorema, che indica sif— 
» fatta distribuzione durante la influenza del corpo inducente, e venne a de- 
» terminare quale infatto ella sia. 
Il chiaro autore continua questo articolo, ^entrando molto addentro nella teo- 
rica del Melloni sulla influenza elettrica, ed esponendo assai dottamente la teo- 
rica medesima (giornale sopra citato pag. 268) nel modo che ora letteral- 
mente riportiamo. 
» Tra i lavori del fisico italiano (Melloni) , relativi alla elettricità , ab- 
» biamo accennato in primo luogo quello che riguarda il teorema fondamen- 
» tale della induzione elettrostatica. 
» È noto a chiunque abbia studiato i primi elementi di fisica , che se 
» un corpo elettrizzato si avvicini ad un conduttore isolato , come sarebbe 
» un cilindro di metallo, poggiante sopra un sostegno di cristallo, si svilup- 
» pano su questo dei segni elettrici , malgrado che i due corpi siano a di- 
» stanza più o meno grande fra loro. Questo fenomeno costituisce lo sviluppo 
» della elettricità per influenza (elettrica), o per induzione (elettrostatica). 
» Sulla parte del conduttore isolato più vicina al corpo elettrizzato, si 
» sviluppa il principio elettrico contrario a quello del corpo inducente , e 
» l’omologo nella parte più lontana. Allorché si toglie la presenza del corpo 
» elettrico , e cessa la sua azione induttiva , il conduttore torna allo stato 
