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rica elettrica. Per tanto avremo 
dp = aidt , ovvero p — aj' idt , 
essendo a una costante. I limiti di questo integrale sono evidentemente quelli, 
nei quali è compresa la durata t della corrente. Il differenziale idt, è propor- 
zionale alla quantità di elettrico, passato nel tempuscolo dt, per una qualunque 
sezione del filo. Quindi l’ integrale 
esprime proporzionalmente il totale di elettrico, passato nel tempo t pel filo stesso; 
cioè rappresenta la carica del conduttore, che si è fatta comunicare col filo. Da 
ciò dobbiamo concludere, che la forza viva ricevuta dall’ago magnetico, è propor- 
zionale alla carica del conduttore stesso; quindi le indicazioni galvanometriche 
daranno in questo caso la misura della carica totale, non già della tensione o forza 
repulsiva del punto , purché però l’ istromento sia prima graduato all’ uopo. 
6.“ Certamente il dotto fisico Ohm, ha considerato come una sola e me- 
desima cosa la forza repulsiva, chiamata da esso eleltroscopica, e la forza o 
attitudine a produrre corrente (8); lo che si accorda coi nostri concetti prece- 
denti; ma non ha egli misurato mai la forza repulsiva od elettroscopica, per 
mezzo della corrente che ne deriva; e per misurare la forza colla quale l’elet- 
trico respinge se stesso, adoperò tanto l’elettroscopio, quanto il piano di pro- 
va (9). La tensione ( spannung ) di una coppia, che comunemente chiamasi 
forza elettromotrice, fu dal citato autore chiamata differenza elettrica (10), vale a 
dire, differenza delle due forze elettroscopiche manifestate fra due contigui dei 
tre elementi di una coppia. Ohm e Coulomb sono perfettamente in accordo, per 
la misura della tensione in un punto; perchè ambedue 1’ hanno misurata col 
piano di prova (H) ; ma il primo ha misurato col galvanometro la sola in- 
tensità di una corrente (12), non già la elettrostatica tensione. Dunque Ohm 
non si è ingannato, perchè non ha egli « identifié la proprieté, nouvelle dont 
il a introduit la considération, aree la propriété qui était déjà connue sous le 
(8) L’Institut, N. 1609, p. 349, li. 9 salendo, prima colonna. 
(9) Théorie mathématique des constants électriques traduite par M.'' Gaugain. Paris 
1860, p. 72. 
(10) Grundzuge der Physik. Niirnberg 1853, p. 328. 
(11) Mém. de l’Instilut 1811, note (12). 
(12) Grundzuge, p. 372. 
