vale a dire, saremo condotti da quella supposizione, ad ammettere la tensione 
di un punto qualunque, proporzionale alla carica del conduttore. Ma è facile 
riconoscere, non potersi ammettere questa proporzionalità nelle sperienze di 
cui parliamo. 
Infatti dalla teorica di Poisson (36) risulta , che se la distanza fra due 
corpi conduttori, uno elettrizzato e non 1’ altro, si mantenga costante; allora 
soltanto la tensione io qualunque punto del corpo elettrizzato, riesce propor- 
zionale alla carica del conduttore stesso. Poiché se quella distanza variasse, 
allora il diverso avvicinamento ad un qualunque punto del conduttore, farebbe 
cangiare in ogni luogo del medesimo la elettrica distribuzione; quindi anche 
la sua tensione, senza che abbia la carica menomamente cangiato. Ma nelle ri- 
ferite sperienze, cangia continuamente la distanza in proposito, cioè la distanza 
fra la sfera eccitatrice, la quale agisce come spinterometro, ed il conduttore; 
dunque, relativamente alle sperienze stesse, non può verificarsi la (c); quindi 
neppure la (à), che da questa, e dalla (a) discende. Laonde, poiché non può 
verificarsi la [h), non potremo ammettere, quello che viene supposto vero nelle 
indicate sperienze, cioè che la lunghezza della scintilla sia proporzionale alla 
tensione della punta; e cessano perciò le conclusioni, dedotte dalle sperienze 
stesse. 
§. 9. 
Potrebbe taluno credere, che ad una elettrica tensione infinita, debba sem- 
pre corrispondere una elettrica dispersione pur essa infinita. Però vedremo in 
questo paragrafo, che sebbene la elettrica tensione al vertice di un cono, teo- 
reticamente debba essere infinita; non per questo dovrà essere tale anche la 
elettrica dispersione del cono stesso. Poiché la tensione infinita solamente 
ha luogo in un punto geometrico, cioè nel solo vertice del cono, e non in 
una sua zona di estensione finita. Ma la dispersione di un elemento super- 
ficiale deve stare necessariamente in proporzione dell’area sua. Perciò la di- 
spersione del vertice, vale a dire di quella parte del cono che possiede tensione 
infinita, dovrà esprimersi analiticamente, dal prodotto di un fattore infinito, cioè 
dalla tensione, per un altro fattore infinitesimo, cioè per l’area della punta. Ma il 
I 
prodotto Gc * — non presenta in generale un valore infinito; dobbiamo perciò 
(36) Mémoires de l’Inslitut Imperiai, Aonée 1811, pag. 7, li. 12. 
