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Inoltre sia 
J' cos hiOdQ = 0 
q’ — 0 . 
sara 
B 4 = n h- p , B 2 = — n — p , B 3 = w — p , B 4 = p — n , 
e se niuno di questi denominatori sia nullo, si avrà dalla (7), o dalla (8) 
(10) f cos nS cos pQdO = 0 . 
Ma se anche pongasi 
n = P , 
avremo 
B s = B 4 = 0 , 
dalla (8) quindi otterremo 
( 11 ) f cos 2 nQdO = \ n , 
Se abbiasi eziandio 
sarà 
e dalla (8) si avrà 
risultamento evidentemente cognito, ma che abbiamo voluto dedurre dalla cor- 
rispondente formula generale, in conferma della sua esattezza. 
Sembra che gl’ integrali definiti (1), (3), (4), (5), (6), (7) e (8) ora determi- 
nati, non s’ incontrino nell’eccellente raccolta del sig. D. Brierens de Haan , 
intitolata « Tables d'intégrales défmies , Amsterdam 1858 ». Gl’integrali me- 
desimi occorrono per assegnare 1’ accumulazione dell’ elettrico sulla superfì- 
cie di uno sferoide, poco differente dalla sfera, seguendo il secondo dei due 
metodi, assai laconicamente indicati dal Rev. Murphy al § 30, pag. 75, della sua 
pregìevolissima, e poco diffusa opera (1) sulla elettricità statica e dinamica. 
(1) Elementary principles of thè theories of electricisy, ecc. Cambridge 1833. 
