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forinola finita , dalla quale cognito b , e quindi k , si conoscerà i! rap- 
porto /3. 
3.° Lo stesso geometra, nella sua seconda memoria citata, §. 24, pag. 210, 
nell’assegnare il rapporto medesimo, pel caso numerico di 
non avendo in pronto il valore dell’ integrale 
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si trovò costretto ad effettuare una lunga serie d’ integrazioni, per giungere 
al cercato numerico rapporto. Ma siccome in questo particolar caso possiamo 
ritenere k = 4, p — 11, perciò sostituendo nella (33), otterremo facilmente, 
senza bisogno di altre integrazioni, ma solo per corollario , il valore nume- 
rico di ft pel medesimo caso. Avendo noi calcolato la (33) per 
11 B 
b = — , ottenemmo 6 = — = 0,810137, 
4 1 A 
risultamento già incontrato dall’insigne analista sig. Baron Plana (*), e diffe- 
rente nelle dieci millesime da quello di Poisson, il quale, a pag. 212, ottenne 
8= 2 = 0,8107 . 
A 
4.° Il k nel secondo membro della (31), può essere un qualunque mul- 
tiplo del suo minimo corrispondente a quello della frazione jr) ridotta 
nella forma più semplice, senza che perciò il secondo membro stesso cangi 
valore. Questa osservazione conduce a conseguenze osservabili, sulle quali tor- 
neremo con maggiore sviluppo nella seguente sessione. 
(*) Mémoire sur la distribution de l’électricité à la surface de deux sphères conductri- 
ces. Turin 1845, pag. 80, liu. 4. Extrait des mémoires de l’Académie des Sciences, T. VII, 
serie 2. e 
