Pongasi cognito l’angolo 9' di torcimento, cioè l’angolo formato dalla sbarra S'N' 
colla retta AB, che congiunge le projezioni degli estremi superiori dei fili, fatte 
sul piano orizzontale in cui giace la sbarra. Suppongasi altresì che la sbarra 
sia costretta, mediante un opportuno torcimento dei fili, a fare sempre un an- 
golo retto col meridiano magnetico; sarà dalla (27) cognito il momento ma- 
gnetico orizzontale mX della sbarra stessa. 
Pel solito però l’uso del bifilare succede alquanto differente, cioè si sta- 
bilisce per una sola volta la posizione perpendicolare fra il meridiano magnetico 
e la sbarra , e ciò per una certa cognita intensità del magnetismo terrestre 
orizzontale, che chiameremo fondamentale-, variando poi quella del magnetismo 
sia terrestre, sia della sbarra, sia di ambedue, questa non può conservare la 
sua posizione perpendicolare al meridiano. L’estremità sua S' (fig. 9) si avvi- 
cinerà verso S, quando il magnetismo terrestre cresce, mentre si allontanerà da 
S nel contrario caso. Dicasi u l’angolo compreso fra la sbarra deviata N"S" 
(fig. 10), ed il meridiano magnetico NS ; per trovare la espressione del mo- 
mento, col quale il magnetismo terrestre agisce sulla medesima sbarra deviata, 
possiamo ammettere, che l’azione scambievole fra i due magnetismi, uno della 
sbarra, l’altro orizzontale della terra, consista in una forza F = PiP, la quale 
abbia la intensità espressa dal momento mX, e che agisca sulla sbarra S'N' 
alla distanza di CR = 1 dal centro C del moto. In fatti poiché il momento ma- 
gnetico complessivo mX orrizzontale, deve per ipotesi eguagliare il momento 
della forza F, avremo 
F . RC(— 1) = wX, donde F — m\ , 
come fu asserito. Inoltre considerando la posizione deviata S"N" della sbarra, 
la forza F dovrà in questa continuare a giacere nella medesima sua direzione 
OQ, parallela ad RP, a cagione della distanza infinita da cui procede la forza 
stessa. Per tanto il momento della forza F(-.= OQ), rispetto al centro G del 
moto, sarà espresso da F . CD; quindi essendo 
CD = semt , ed F = mX , 
avremo il momento stesso rappresentato dal prodotto ternario 
m.X.senu . 
Per tanto, se l’angolo di torcimento dei fili, che in questo caso chiameremo 9, 
abbia prodotto una deviazione della sbarra, corrispondente all’angolo u, avremo 
evidentemente per l’equilibrio dalla (11), l’equazione seguente 
