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Nel bifilare elettrometro dobbiamo distinguere tre casi; e primieramente 
quello in cui la leva , dalla finale sua posizione di equilibrio, sia ricondotta 
sempre in una stessa posizione normale , mediante un opportuno torcimento 
bifilare. Per questa condizione abbiamo il vantaggio, rimarchevole assai, che le 
distribuzioni elettriche sopra i due conduttori elettrizzati , cioè sulla leva 
girevole, e sul sistema fisso, saranno sempre simili sopra ciascun conduttore; 
quindi sempre le tensioni elettriche, saranno proporzionali alle corrispondenti 
cariche. Da ciò discende che il momento della elettrica coppia, col quale agi- 
scono fra loro i conduttori elettrizzati, sarà esso pure proporzionale alla elet- 
trica tensione su qualunque punto di essi. Ma questo momento, quando i fili sono 
a bastanza lunghi, come avviene in pratica, è sensibilmente proporzionale al seno 
dell’angolo di torcimento, come risulta, dalla (11); dunque anche la elettrica ten- 
sione, dovrà essere in questo caso proporzionale al seno stesso. Per ottenere que- 
sto risultamento, fa d’uopo impiegare molto tempo, e perciò le cariche elettriche 
subiscono una parziale dispersione, prima che siasi giunti all’indicato equilibrio 
normale. Vero è che per diminuire questa dispersione, potrebbe operarsi nei giorni 
di aria molto secca, ed anche acquistare coll’esercizio una pratica molto spedita, 
per impiegare il minor tempo possibile in tale operazione. Finalmente si po- 
trebbe tener conto della indicata dispersione, mediante le formule ed i metodi 
a ciò destinati da Coulomb (*), e in vari corsi di fisica (**). 
Pel secondo caso dobbiamo considerare quello, in cui la leva, nell’equi- 
librio suo finale, non si riconduce, mediante un opportuno torcimento dei fili, 
alla stessa posizione normale di equilibrio; ma si lascia in quella di equilibiio 
finale, voluta dalla naturale azione repulsiva elettrostatica, senza menomamente 
spostare i punti superiori di sospensione del bifilare. In questo secondo caso dob- 
biamo riflettere che, siccome varia coll’angolo di torcimento la relativa posizione 
dei conduttori elettrizzati; così deve pure variare coll’angolo stesso, la elettrica di- 
stribuzione sui medesimi conduttori. Tale circostanza presenta difficoltà insu- 
perabili per parte dell’analisi elettrostatica, salvo il caso in cui, l’uno e l’altro 
dei due conduttori, si riducano a sferette isolate piccolissime, che in pratica 
possono considerarsi come soli punti elettrizzati. Inoltre anche in questo se- 
condo caso, vi bisogna un certo tempo, affinchè la leva stabiliscasi nella sua 
{*) Hisloire de l’acad. royale des Sciences, année 1787, p. 426. 
{**) Riess Trattato di elettrostatica. Berlino, 1853 , l. l.“; pag. 107 (in tedesco). — 
Pouillet Élém. de physique. Paris 1856, t. 1, pag. 475. — Jamin, Cours de physique, Pa- 
ris 1858, t. 1, p. .364, et suiv. 
