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fiaale posizione di equilibrio, lo che dà luogo ad una parziale dispersione della 
carica elettrica dei due conduttori. 
Pel terzo caso è da riflettere, che nel precedente secondo, la leva condut- 
trice isolata, deve, prima di fissarsi nella posizione corrispondente aH’equilihrio fi- 
nale, molte oscillazioni eseguire, continuamente minori l’una dell’altra. La prima 
/3 di esse, maggiore di tutte, sarà da noi denominata angolo impulsivo, mentre 
l’ultima deviazione a, corrispondente all’equilibrio della leva, sarà da noi chia- 
mata angolo dep,nitivo. A questo caso terzo appartiene l’uso del nuovo elettrome- 
tro bifilare dal chiar. Palmieri, nel quale si prende 1’ angolo impulsivo ft invece 
del definitivo «. Pare che il sig. Harris abbia pel primo introdotto in elettro- 
statica r uso del bifilare (*). Per tanto quando si potesse determinare una 
relazione fra l’angolo impulsivo /3, massimo dei valori di 9, ed il definitivo oc 
finale dei medesimi , si avrebbe il vantaggio notabilissimo di assegnare la 
elettrica tensione, senza gli effetti nocivi della elettrica dispersione; purché possa 
ottenersi un’altra formula, che dia la tensione stessa, mediante l’angolo definiti- 
vo a- Al medesimo utilissimo fine si arriverebbe, quando potesse direttamente as- 
segnarsi una relazione fra la carica elettrica, e l’angolo impulsivo /3. Lo scopo di 
quanto siegue, consiste nel mostrare fin dove può giungere l’analisi, nello stato 
attuale della scienza, per valersi del bifilare elettrometro in questo terzo caso. 
§. 15. 
Ritenendo tutte le denominazioni precedenti , chiamiamo S il momento 
d’ inerzia della leva, ed Mp il momento di rotazione, dovuto alla sola forza 
elettrica , corrispondente all’ angolo ® di torcimento. Chiaro apparisce che il 
moto angolare della leva, può ridursi a quello di un qualunque punto della me- 
desima, e per tal punto scegliamo (fig. 2) quello h, distante dal centro c del moto 
per la unità di lunghezza. Questo punto h subisce l’azione di due forze solleci- 
tanti orizzontali, una R, la elettrica repulsione, decomposta secondo la perpen- 
dicolare alla leva, l’altra G proveniente dalla gravità, e messa in giuoco dal 
torcimento bifilare. Dicasi D la distanza di qualunque punto della leva dal centro 
del moto, ed R^ la forza repulsiva elettrica, corrispondente al punto medesimo, 
avremo Mp = D . R^ , 
ed avremo similmente 
D.Rj = l.R; dunque R ~ Mp . 
n Repertorium der Physik, Berlin 1838, t. 7, p. 93. — De la Rive Traité d’électricilé, 
Paris 1854, t. I, p. 64. 
