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Cioè la forza R repulsiva elettrica, corrispondente al punto h, potrà esprimersi 
col momento M,,. Con un raziocinio del tutto simile , troveremo che la 
forza G, corrispondente allo stesso punto h, si potrà esprimere col momento 
che fu chiamato fe; cosicché supponendo la lunghezza dei fili sufficientemente 
grande, potrà col mezzo della (11), stabilirsi la 
PSA 
G = k = -y- seni? . 
E siccome le indicate due forze agiscono in senso fra loro contrario, così la 
risultante delle medesime si otterrà, sottraendo la seconda dalla prima; laonde 
questa risultante, o quantità di moto, sarà espressa dalla formula 
R — G = Mj, — • -j- sen^ . 
L 
Ora per trovare la forza sollecitante del punto h , fa d’ uopo riflettere 
in primo luogo, che la medesima generalmente si esprime dalla quantità di moto 
divisa per la massa da doversi attribuire al punto stesso, affinchè reagisca quanto 
agisce la leva. Questa massa esprimesi evidentemente col momento S d’inerzia 
della leva medesima; poiché alla massa x del punto k, per l’effetto indicato, deve 
corrispondere lo stesso momento d’ inerzia S della leva; perciò sarà 
a;.l‘^ = S, ovvero a; = S . 
In secondo luogo poi sappiamo, che la forza sollecitante viene data dalla de- 
d^s 
derivazione seconda dello spazio rispetto al tempo, cioè della formula — ; ri- 
flettendo però essere nel caso presente s = p, perchè il punto h trovasi alla 
distanza 1 dal centro del moto; perciò avremo la forza sollecitante rappresen- 
d^p 
tata con— Y . Eguagliando fra loro le indicate due formule, rappresentanti o- 
(J.t' 
gnuna la forza sollecitante nel punto /i, otterremo la 
Mf j- senp 
, . dy l 
= s • 
Se il primo membro di questa equazione si annulli, cioè se pongasi 
d^p 
dt‘^ 
- = 0 , dovrà essere p = a ; 
quindi avremo 
(34) 
m 
i 
sen« = 0 
dalla quale si otterrà l’angolo definitivo a, quando sia cognito il momento M„ 
di rotazione, corrispondente alla forza elettrica repulsiva, ed all’angolo defini- 
tivo stesso. {Continuerà) 
