f M,d? , 
%J o 
rappresenterà tutta la forza viva che acquista la leva, nel percorrere, a causa 
della elettrica ripulsione, tutto l’arco /3, corrispondente all’angolo impulsivo. Con 
questo riflesso abbiamo dichiarato la significazione tìsica dell’ integrale mede- 
simo, ed anche della formula (38), in cui si trova esso contenuto. 
§• 17. 
Occupiamoci ora nell’assegnare, in termini finiti, la relazione fra gli angoli 
(Z, |S, nel caso particolare , in cui la elettrica ripulsione si operi soltanto fra 
due sferette piccolissime, uguali fra loro, ed isolate, una fissa, e l’altra sulla 
estremità della leva girevole. Queste medesime sferette a vicenda si respinge- 
ranno, dopo essere state in contatto scambievole, come accade nella bilancia di 
Coulomb. Supponiamo inoltre che il variare della elettrica distribuzione sulle due 
sferette, prodotto daH’allontanamento loro scambievole, non influisca sensibil- 
mente nel moto rotatorio della leva, e ciò per la picciolezza delle sferette stesse. 
L’angolo «p sia contato dal centro della sferetta mobile, quando essa è in con- 
tatto colla fissa. Dicasi AB = d (fig. 11) la distanza fra i centri delle due sfe- 
rette, corrispondenti all’angolo variabile p = ECB; poniamo inoltre <u = ACB, 
sarà w — p = V la differenza fra questi due angoli ; sia finalmente il braccio 
della leva EC = X , ed avremo 
(P = — 2X^cosfio = 2X^(1 — cosw) = 4X^sen^ ~ . 
la forza f ri- 
pulsiva fra le medesime, sarà evidentemente data dalla 
c2 
(39) 
f=T^ 
4X‘^sen^ 
Però non tutta questa forza, che agisce nella direzione di AB, produce moto 
rotatorio nella leva; bensì la sola sua componente 
f cosBAD , 
essendo AD una perpendicolare sulla GB. Ma dai triangoli, uno isoscele ABC, 
l’altro rettangolo ADC, abbiamo rispettivamente 
