11 primo dei due integrali di questo secondo membro, già fu trovato mediante 
la (42); il secondo si otterrà nel modo seguente : 
2 
cos 
ed introducendo i limiti, avremo 
Sostituendo nell’equazione precedente gl’integrali ora trovati, avremo 
1 
» 
1 
1 
1 
1 
7 
sen- 
7 
cos^ 
//3 yv 
seni — -- ) 
//3 H- 7\ 
cos ^ 1 
2 
2 
\ 2 / 
^ 2 / 
Fino ad ora considerammo soltanto i momenti, che provengono dalle azioni 
delle sferette A , M , sopra la B : ma le medesime agiscono similmente 
pure sulla N ; perciò anche da questa parte abbiamo un’ altra differenza di 
momenti cospirante colla prima, come già fu accennato di sopra. Dunque, per 
avere {§ 1 G) la forza viva totab M^dip , che a cagione del solo effetto elet- 
trico acquista la leva , percorrendo tutto 1’ arco = /3 , poiché abbiamo 
evidentemente 
essendo il momento totale contenuto nella (38); perciò dalla (44), sosti- 
tuendovi « in luogo di 9, avremo 
= My, , 
(46) M« = 2m^ 
